Prv? ?nikov? r?chlos? je minim?lna r?chlos?, pri ktorej teleso pohybuj?ce sa horizont?lne nad povrchom plan?ty na ?u nespadne, ale bude sa pohybova? po kruhovej dr?he.

Uva?ujme pohyb telesa v neinerci?lnej vz?a?nej s?stave – vzh?adom k Zemi.

V tomto pr?pade bude objekt na obe?nej dr?he v pokoji, preto?e na? bud? p?sobi? dve sily: odstrediv? sila a gravita?n? sila.

kde m je hmotnos? objektu, M je hmotnos? plan?ty, G je gravita?n? kon?tanta (6,67259 10 -11 m? kg -1 s -2),

Prv? ?nikov? r?chlos?, R je polomer plan?ty. Nahraden?m ??seln?ch hodn?t (pre Zem 7,9 km/s

Prv? ?nikov? r?chlos? je mo?n? ur?i? pomocou gravita?n?ho zr?chlenia – ke??e g = GM/R?, potom

Druh? kozmick? r?chlos? je najni??ia r?chlos?, ktor? mus? dosta? objekt, ktor?ho hmotnos? je zanedbate?n? v porovnan? s hmotnos?ou nebesk?ho telesa, aby prekonal gravita?n? pr??a?livos? tohto nebesk?ho telesa a nechal okolo neho kruhov? dr?hu.

Zap??me si z?kon zachovania energie

kde v?avo s? kinetick? a potenci?lne energie na povrchu plan?ty. Tu m je hmotnos? testovacieho telesa, M je hmotnos? plan?ty, R je polomer plan?ty, G je gravita?n? kon?tanta, v 2 je druh? ?nikov? r?chlos?.

Medzi prvou a druhou kozmickou r?chlos?ou existuje jednoduch? vz?ah:

Druh? mocnina ?nikovej r?chlosti sa rovn? dvojn?sobku Newtonovho potenci?lu v danom bode:

Inform?cie, ktor? v?s zauj?maj?, n?jdete aj vo vedeckom vyh?ad?va?i Otvety.Online. Pou?ite vyh?ad?vac? formul?r:

Viac k t?me 15. Odvodenie vzorcov pre 1. a 2. kozmick? r?chlos?:

1. Maxwellovo rozdelenie r?chlosti. Najpravdepodobnej?ia odmocnina r?chlosti molekuly.
2. 14. Odvodenie tretieho Keplerovho z?kona pre kruhov? pohyb
3. 1. Miera elimin?cie. Kon?tanta r?chlosti elimin?cie. Pol?as elimin?cie
4. 7.7. Vzorec Rayleigh-Jeans. Planckova hypot?za. Planckov vzorec
5. 13. Vesm?rna a leteck? geod?zia. Vlastnosti sondovania vo vodnom prostred?. Syst?my strojov?ho videnia na bl?zko.
6. 18. Etick? aspekt kult?ry re?i. Etiketa re?i a kult?ra komunik?cie. Vzorce etikety re?i. Vzorce etikety na zozn?menie, predstavenie, pozdrav a rozl??ku. „Vy“ a „Vy“ ako formy oslovenia v ruskej etikete re?i. N?rodn? znaky etikety re?i.

Ak ur?it? teleso dostane r?chlos? rovnaj?cu sa prvej kozmickej r?chlosti, potom nespadne na Zem, ale stane sa umel?m satelitom pohybuj?cim sa po kruhovej dr?he bl?zko Zeme. Pripome?me, ?e t?to r?chlos? mus? by? kolm? na smer do stredu Zeme a mus? ma? rovnak? ve?kos?
v I = ?(gR) = 7,9 km/s,
Kde g = 9,8 m/s 2- zr?chlenie vo?n?ho p?du telies v bl?zkosti zemsk?ho povrchu, R = 6,4 x 106 m- polomer Zeme.

M??e teleso ?plne prelomi? re?aze gravit?cie, ktor? ho „prip?tavaj?“ k Zemi? Ukazuje sa, ?e m??e, ale na to je potrebn? „hodi?“ e?te v???ou r?chlos?ou. Minim?lna po?iato?n? r?chlos?, ktor? mus? by? udelen? telesu na povrchu Zeme, aby prekonalo gravit?ciu, sa naz?va druh? ?nikov? r?chlos?. Po?me n?js? jeho hodnotu VII.
Ke? sa teleso vz?a?uje od Zeme, gravita?n? sila kon? negat?vnu pr?cu, v d?sledku ?oho kles? kinetick? energia telesa. Z?rove? sa zni?uje sila pr??a?livosti. Ak kinetick? energia klesne na nulu predt?m, ako sa gravita?n? sila vynuluje, teleso sa vr?ti sp?? na Zem. Aby sa tomu zabr?nilo, je potrebn?, aby kinetick? energia zostala nenulov?, k?m sa pr??a?liv? sila nestane nulovou. A to sa m??e sta? len v nekone?ne ve?kej vzdialenosti od Zeme.
Pod?a vety o kinetickej energii sa zmena kinetickej energie telesa rovn? pr?ci vykonanej silou p?sobiacou na teleso. Pre n?? pr?pad m??eme nap?sa?:
0 - mv II 2 /2 = A,
alebo
mv II 2 /2 = -A,
Kde m- hmotnos? telesa vyhoden?ho zo Zeme, A- gravita?n? pr?ca.
Na v?po?et druhej ?nikovej r?chlosti teda mus?te n?js? pr?cu, ktor? vykon? sila pr??a?livosti telesa k Zemi, ke? sa teleso vzdiali od zemsk?ho povrchu na nekone?ne ve?k? vzdialenos?. Akoko?vek je to prekvapuj?ce, toto dielo v?bec nie je nekone?ne ve?k?, napriek tomu, ?e pohyb tela sa zd? by? nekone?ne ve?k?. D?vodom je zn??enie gravita?nej sily, ke? sa teleso vz?a?uje od Zeme. Ak? pr?cu vykon? sila pr??a?livosti?
Vyu?ime fakt, ?e pr?ca vykonan? gravita?nou silou nez?vis? od tvaru trajekt?rie telesa a uva?ujme o najjednoduch?om pr?pade – teleso sa vz?a?uje od Zeme po priamke prech?dzaj?cej stredom Zeme. Na obr?zku je zn?zornen? Zem a teleso m, ktor? sa pohybuje v smere ozna?enom ??pkou.

Najprv si n?jdime pr?cu A 1, ktor? sa vykon?va silou pr??a?livosti na ve?mi malej ploche z ?ubovo?n?ho bodu N k veci N 1. Vzdialenosti t?chto bodov do stredu Zeme bud? ozna?en? r A r 1, teda pracujte A 1 bud? rovn?
A 1 = -F(r 1 - r) = F(r - r 1).
Ale ?o znamen? sila F treba do tohto vzorca nahradi?? Ve? sa men? z bodu na bod: v N je to rovn? GmM/r 2 (M- hmotnos? Zeme), v bode N 1 - GmM/r 1 2.
Je zrejm?, ?e mus?te vzia? priemern? hodnotu tejto sily. Od t?ch vzdialenost? r A r 1, sa navz?jom m?lo l??ia, potom ako priemer m??eme bra? hodnotu sily v nejakom strede, napr?klad tak?, ?e
r cp 2 = rr 1.
Potom dostaneme
A1 = GmM(r - r 1)/(rr 1) = GmM(1/r 1 - 1/r).
Rovnak?m sp?sobom zis?ujeme, ?e v tejto oblasti N1N2 pracuje sa
A2 = GmM(1/r2 - 1/r1),
Poloha zapnut? N2N3 pr?ca je rovnak?
A3 = GmM(1/r3 - 1/r2),
a na str?nke NN 3 pr?ca je rovnak?
A1 + A2 + A2 = GmM(1/r3 - 1/r).
Vzor je jasn?: pr?ca, ktor? vykon? gravita?n? sila pri pohybe telesa z jedn?ho bodu do druh?ho, je ur?en? rozdielom inverzn?ch vzdialenost? medzi t?mito bodmi a stredom Zeme. Teraz nie je ?a?k? n?js? v?etku pr?cu A pri pohybe telesa z povrchu Zeme ( r = R) do nekone?ne ve?kej vzdialenosti ( r -> ?, 1/r = 0):
A = GmM(0-1/R) = -GmM/R.
Ako vid?te, toto dielo skuto?ne nie je nekone?ne ve?k?.
Nahraden?m v?sledn?ho v?razu za A do vzorca
mv II2/2 = -GmM/R,
Po?me zisti? hodnotu druhej ?nikovej r?chlosti:
v II = ?(-2A/m) = ?(2GM/R) = ?(2gR) = 11,2 km/s.
Z toho vidno, ?e druh? ?nikov? r?chlos? v ?{2} kr?t v???ia ako prv? ?nikov? r?chlos?:
v II = ?(2)v I.
Pri na?ich v?po?toch sme nebrali do ?vahy fakt, ?e na?e telo interaguje nielen so Zemou, ale aj s in?mi vesm?rnymi objektmi. A v prvom rade – so Slnkom. Po z?skan? po?iato?nej r?chlosti rovnaj?cej sa VII, teleso bude schopn? prekona? gravit?ciu smerom k Zemi, ale nestane sa skuto?ne slobodn?m, ale zmen? sa na satelit Slnka. Ak v?ak teleso bl?zko povrchu Zeme dostane takzvan? tretiu ?nikov? r?chlos? v III = 16,6 km/s, potom bude schopn? prekona? gravita?n? silu smerom k Slnku.
Pozri pr?klad

Ministerstvo ?kolstva a vedy Ruskej feder?cie

?t?tna vzdel?vacia in?tit?cia vy??ieho odborn?ho vzdel?vania "St. Petersburg State University of Economics and Finance"

Katedra technologick?ch syst?mov a vedy o komodit?ch

Spr?va o priebehu koncepcie modern?ch pr?rodn?ch vied na t?mu „Kozmick? r?chlosti“

Vykonan?:

Skontrolovan?:

Saint Petersburg

Kozmick? r?chlosti.

Priestorov? r?chlos? (prv? v1, druh? v2, tretia v3 a ?tvrt? v4) je minim?lna r?chlos?, pri ktorej m??e ?ubovo?n? teleso vo vo?nom pohybe:

v1 - sta? sa satelitom nebesk?ho telesa (?i?e schopnos? obieha? okolo NT a nespadn?? na povrch NT).

v2 - prekona? gravita?n? pr??a?livos? nebesk?ho telesa.

v3 - opusti? slne?n? s?stavu, prekona? gravit?ciu Slnka.

v4 - opusti? galaxiu Mlie?na dr?ha.

Prv? ?nikov? r?chlos? alebo kruhov? r?chlos? V1- r?chlos?, ktor? mus? by? udelen? objektu bez motora, pri zanedban? odporu atmosf?ry a rot?cie plan?ty, aby sa dostal na kruhov? dr?hu s polomerom rovn?m polomeru plan?ty. In?mi slovami, prv? ?nikov? r?chlos? je minim?lna r?chlos?, pri ktorej teleso pohybuj?ce sa horizont?lne nad povrchom plan?ty na ?u nespadne, ale bude sa pohybova? po kruhovej dr?he.

Na v?po?et prvej ?nikovej r?chlosti je potrebn? vzia? do ?vahy rovnos? odstredivej sily a gravita?nej sily p?sobiacej na objekt na kruhovej dr?he.

kde m je hmotnos? objektu, M je hmotnos? plan?ty, G je gravita?n? kon?tanta (6,67259·10-11 m?·kg-1·s-2), je prv? ?nikov? r?chlos?, R je polomer plan?ta. Dosaden?m ??seln?ch hodn?t (pre Zem M = 5,97 1024 kg, R = 6 378 km) zist?me

7,9 km/s

Prv? ?nikov? r?chlos? mo?no ur?i? pomocou gravita?n?ho zr?chlenia – ke??e g = GM/R?, potom

Druh? ?nikov? r?chlos? (parabolick? r?chlos?, ?nikov? r?chlos?)- najni??ia r?chlos?, ktor? mus? by? udelen? objektu (napr?klad kozmickej lodi), ktor?ho hmotnos? je zanedbate?n? v porovnan? s hmotnos?ou nebesk?ho telesa (napr?klad plan?ty), aby prekonal gravita?n? pr??a?livos? tohto nebesk?ho telesa . Predpoklad? sa, ?e potom, ?o teleso nadobudne t?to r?chlos?, nedostane negravita?n? zr?chlenie (motor je vypnut?, nie je tam ?iadna atmosf?ra).

Druh? kozmick? r?chlos? je ur?en? polomerom a hmotnos?ou nebesk?ho telesa, preto je pre ka?d? nebesk? teleso (pre ka?d? plan?tu) in? a je jeho charakteristikou. Pre Zem je druh? ?nikov? r?chlos? 11,2 km/s. Teleso, ktor? m? v bl?zkosti Zeme tak? r?chlos?, op???a bl?zkos? Zeme a st?va sa satelitom Slnka. Pre Slnko je druh? ?nikov? r?chlos? 617,7 km/s.

Druh? ?nikov? r?chlos? sa naz?va parabolick?, preto?e teles? s druhou ?nikovou r?chlos?ou sa pohybuj? po parabole.

Odvodenie vzorca:

Na z?skanie vzorca pre druh? kozmick? r?chlos? je vhodn? probl?m zvr?ti? – op?ta? sa, ak? r?chlos? dostane teleso na povrchu plan?ty, ak na? spadne z nekone?na. Je zrejm?, ?e toto je presne r?chlos?, ktor? mus? telo na povrchu plan?ty dosta?, aby sa dostalo za hranice svojho gravita?n?ho vplyvu.

Zap??me si z?kon zachovania energie

kde v?avo s? kinetick? a potenci?lne energie na povrchu plan?ty (potenci?lna energia je z?porn?, preto?e referen?n? bod je bran? v nekone?ne), vpravo je to ist?, ale v nekone?ne (teleso v pokoji na hranici gravita?n?ho vplyvu - energia je nulov?). Tu m je hmotnos? testovacieho telesa, M je hmotnos? plan?ty, R je polomer plan?ty, G je gravita?n? kon?tanta, v2 je druh? ?nikov? r?chlos?.

Vyrie?en?m s oh?adom na v2 dostaneme

Medzi prvou a druhou kozmickou r?chlos?ou existuje jednoduch? vz?ah:

Tretia ?nikov? r?chlos?- minim?lna po?adovan? r?chlos? telesa bez motora, ktor? mu umo??uje prekona? gravit?ciu Slnka a v d?sledku toho prejs? za hranice slne?nej s?stavy do medzihviezdneho priestoru.

Vzlietnut?m z povrchu Zeme a ?o najlep??m vyu?it?m orbit?lneho pohybu plan?ty m??e kozmick? lo? dosiahnu? tretinov? ?nikov? r?chlos? u? pri 16,6 km/s vzh?adom na Zem a pri ?tarte zo Zeme najviac nepriazniv? smer, treba ho zr?chli? na 72,8 km/s. Tu sa pre v?po?et predpoklad?, ?e kozmick? lo? nadobudne t?to r?chlos? okam?ite na povrchu Zeme a potom nedostane negravita?n? zr?chlenie (motory s? vypnut? a neexistuje ?iadny atmosf?rick? odpor). Pri energeticky najpriaznivej?om ?tarte by mala by? r?chlos? objektu ko-smern? s r?chlos?ou orbit?lneho pohybu Zeme okolo Slnka. Dr?ha tak?hoto zariadenia v Slne?nej s?stave je parabola (r?chlos? kles? k nule asymptoticky).

?tvrt? kozmick? r?chlos?- minim?lna po?adovan? r?chlos? telesa bez motora umo??uj?ca prekona? gravit?ciu galaxie Mlie?na dr?ha. ?tvrt? ?nikov? r?chlos? nie je kon?tantn? pre v?etky body Galaxie, ale z?vis? od vzdialenosti od centr?lnej hmoty (pre na?u galaxiu je to objekt Sagittarius A*, supermas?vna ?ierna diera). Pod?a hrub?ch predbe?n?ch v?po?tov je v oblasti n??ho Slnka ?tvrt? kozmick? r?chlos? asi 550 km/s. Hodnota silne z?vis? nielen (a nie a? tak) od vzdialenosti do stredu galaxie, ale aj od rozlo?enia hmoty hmoty v celej Galaxii, o ktorej zatia? neexistuj? presn? ?daje, preto?e vidite?n? hmota tvor? len mal? ?as? celkovej gravita?nej hmoty a zvy?ok je skryt? hmota .

Prv? kozmick? r?chlos? (kruhov? r?chlos?)- minim?lna r?chlos?, ktor? mus? by? dan? objektu, aby sa dostal na geocentrick? obe?n? dr?hu. In?mi slovami, prv? ?nikov? r?chlos? je minim?lna r?chlos?, pri ktorej teleso pohybuj?ce sa horizont?lne nad povrchom plan?ty na ?u nespadne, ale bude sa pohybova? po kruhovej dr?he.

V?po?et a porozumenie

V inerci?lnej referen?nej s?stave bude na objekt pohybuj?ci sa po kruhovej dr?he okolo Zeme p?sobi? iba jedna sila – gravita?n? sila Zeme. V tomto pr?pade nebude pohyb objektu ani rovnomern?, ani rovnomerne zr?chlen?. Deje sa tak preto, lebo r?chlos? a zr?chlenie (nie skal?rne, ale vektorov? veli?iny) v tomto pr?pade nesp??aj? podmienky rovnomernosti/rovnomern?ho zr?chlenia pohybu – teda pohybu s kon?tantnou (ve?kos?ou a smerom) r?chlos?ou/zr?chlen?m. Vektor r?chlosti bude toti? neust?le smerova? tangenci?lne k povrchu Zeme a vektor zr?chlenia bude na? kolm? k stredu Zeme, pri?om pri pohybe po obe?nej dr?he bud? tieto vektory neust?le meni? svoj smer. Preto sa v inerci?lnej referen?nej s?stave tak?to pohyb ?asto naz?va „pohyb po kruhovej dr?he s kon?tantou modulo r?chlos?."

V?po?ty prvej kozmickej r?chlosti ?asto pre pohodlie pristupuj? k zva?ovaniu tohto pohybu v neinerci?lnej referen?nej s?stave - vzh?adom k Zemi. V tomto pr?pade bude objekt na obe?nej dr?he v pokoji, preto?e na? bud? p?sobi? dve sily: odstrediv? sila a gravita?n? sila. Pod?a toho je na v?po?et prvej ?nikovej r?chlosti potrebn? zv??i? rovnos? t?chto s?l.

Presnej?ie, na teleso p?sob? jedna sila – sila gravit?cie. Na Zem p?sob? odstrediv? sila. Dostrediv? sila vypo??tan? z podmienky rota?n?ho pohybu sa rovn? gravita?nej sile. R?chlos? sa vypo??ta na z?klade rovnosti t?chto s?l.

$m\backslash frac(v\_1^2)(R)=G\backslash frac(Mm)(R^2)$, $v\_1=\backslash sqrt(G\backslash frac(M)(R))$,

Kde m- hmotnos? objektu, M- hmotnos? plan?ty, G- gravita?n? kon?tanta, $v\_1$- prv? ?nikov? r?chlos?, R- polomer plan?ty. Nahraden?m ??seln?ch hodn?t (pre Zem M= 5,97 10 24 kg, R= 6 371 km), n?jdeme

$v\_1\backslash pribl$ 7,9 km/s

Prv? ?nikov? r?chlos? mo?no ur?i? pomocou gravita?n?ho zr?chlenia. Preto?e $g\; =\; \backslash frac(GM)(R^2)$, To

$v\_1=\backslash sqrt(gR)$.

pozri tie?

Nap??te recenziu na ?l?nok „Prv? kozmick? r?chlos?“

Odkazy

Z?kony a ?lohy Nebesk? sf?ra Parametre obe?nej dr?hy Pohyb nebesk?ch telies Astrodynamika Vesm?rny let Obieha kozmick? lo?

?ryvok charakterizuj?ci prv? kozmick? r?chlos?

A znova sa obr?til k Pierrovi.
"Sergej Kuzmich, zo v?etk?ch str?n," povedal a rozopol si vrchn? gomb?k na veste.
Pierre sa usmial, ale z jeho ?smevu bolo jasn?, ?e pochopil, ?e princa Vasilija v tom ?ase nezauj?mala anekdota Sergeja Kuzmicha; a princ Vasily si uvedomil, ?e to Pierre pochopil. Princ Vasilij zrazu nie?o zamrmlal a odi?iel. Pierrovi sa zdalo, ?e dokonca aj princ Vasily bol v rozpakoch. Poh?ad na tohto star?ho mu?a svetov?ch rozpakov dojal Pierra; pozrel sp?? na Helenu - a ona vyzerala v rozpakoch a povedala o?ami: "No, je to va?a vlastn? chyba."
"Mus?m to nevyhnutne prekro?i?, ale nem??em, nem??em," pomyslel si Pierre a znova za?al hovori? o cudzincovi, o Sergejovi Kuzmichovi, sp?tal sa, ?o je to za vtip, preto?e ho nepo?ul. Helen s ?smevom odpovedala, ?e ani ona nevie.
Ke? princ Vasily vo?iel do ob?va?ky, princezn? sa potichu rozpr?vala so star?ou d?mou o Pierrovi.
- Samozrejme, c "est un parti tres brillant, mais le bonheur, ma chere... - Les Marieiages se font dans les cieux, [Samozrejme, toto je ve?mi skvel? p?rty, ale ??astie, drah?..." - Man?elstv? sa uzatv?raj? v nebi,] - odpovedala star?ia pani.
Princ Vasilij, akoby nepo??val d?my, odi?iel do vzdialen?ho rohu a sadol si na pohovku. Zavrel o?i a zdalo sa, ?e drieme. Spadla mu hlava a prebudil sa.
"Aline," povedal svojej ?ene, "allez voir ce qu"ils font. [Alina, pozri, ?o robia.]
Princezn? pre?la k dver?m, pre?la okolo nich s v?znamn?m, ?ahostajn?m poh?adom a nazrela do ob?va?ky. Pierre a Helene tie? sedeli a rozpr?vali sa.
„V?etko je po starom,“ odpovedala man?elovi.
Princ Vasilij sa zamra?il, zvra?til ?sta nabok, l?ca mu posko?ili s jeho charakteristick?m nepr?jemn?m, hrub?m v?razom; Otriasol sa, vstal, hodil hlavu dozadu a rozhodn?mi krokmi pre?iel popri d?mach do malej ob?va?ky. R?chlymi krokmi sa radostne pribl??il k Pierrovi. Princova tv?r bola tak? nezvy?ajne sl?vnostn?, ?e ke? ho Pierre uvidel, vystra?ene vstal.
- Boh ?ehnaj! - povedal. - Moja ?ena mi v?etko povedala! “ Jednou rukou objal Pierra a druhou jeho dc?ru. - Moja priate?ka Lelya! Som ve?mi, ve?mi ??astn?. – chvel sa mu hlas. – Miloval som tvojho otca... a bude ti dobrou man?elkou... Boh ?a ?ehnaj!...
Objal svoju dc?ru, potom op?? Pierra a pobozkal ho so zap?chaj?cimi ?stami. Slzy mu skuto?ne zm??ali l?ca.
"Princezn?, po? sem," zakri?al.
Princezn? vy?la von a plakala tie?. Star?ia pani sa tie? utierala vreckovkou. Pierre bol pobozkan? a nieko?kokr?t pobozkal ruku kr?snej Helene. Po chv?li zostali op?? sami.
„V?etko to tak muselo by? a nemohlo to by? inak,“ pomyslel si Pierre, „tak?e nem? zmysel p?ta? sa, ?i je to dobr? alebo zl?? Dobre, preto?e ur?ite a neexistuj? ?iadne predch?dzaj?ce bolestiv? pochybnosti." Pierre ticho dr?al svoju nevestu za ruku a pozeral na jej kr?sne st?paj?ce a klesaj?ce prsia.

„Rovnomern? a nerovnomern? pohyb“ - t 2. Nerovnomern? pohyb. Yablonevka. L 1. Uniforma a. L2. t 1. L3. Chistoozernoe. t 3. Rovnomern? pohyb. =.

„Krivo?iary pohyb“ - Dostrediv? zr?chlenie. ROVNOMERN? POHYB TELA OKOLO KRUHU Rozli?uje sa: - krivo?iary pohyb s kon?tantnou r?chlos?ou; - pohyb so zr?chlen?m, preto?e r?chlos? men? smer. Smer dostrediv?ho zr?chlenia a r?chlosti. Pohyb bodu v kruhu. Pohyb telesa po kru?nici s kon?tantnou absol?tnou r?chlos?ou.

„Pohyb telies v rovine“ - Vyhodno?te z?skan? hodnoty nezn?mych veli??n. Dosa?te ??seln? ?daje do v?eobecn?ho rie?enia a vykonajte v?po?ty. Urobte kresbu a zn?zornite na nej interaguj?ce tel?. Vykonajte anal?zu interakcie telies. Ftr. Pohyb telesa po naklonenej rovine bez trenia. ?t?dium pohybu telesa na naklonenej rovine.

„Podpora a pohyb“ – Sanitka k n?m priviezla pacienta. ?t?hly, zhrben?, siln?, siln?, tu?n?, nemotorn?, obratn?, bled?. Hern? situ?cia „Koncilium lek?rov“. Spite na tvrdej posteli s n?zkym vank??om. „Podpora tela a pohyb. Pravidl? pre udr?anie spr?vneho dr?ania tela. Spr?vne dr?anie tela v stoji. Detsk? kostice s? m?kk? a elastick?.

"Vesm?rna r?chlos?" - V1. ZSSR. Preto. 12. apr?la 1961 Spr?va mimozemsk?m civiliz?ci?m. Tretia ?nikov? r?chlos?. Na palube Voyageru 2 je disk s vedeck?mi inform?ciami. V?po?et prvej ?nikovej r?chlosti na zemskom povrchu. Prv? pilotovan? let do vesm?ru. Trajekt?ria Voyageru 1. Trajekt?ria telies pohybuj?cich sa n?zkou r?chlos?ou.

„Dynamika tela“ – ?o je z?kladom dynamiky? Dynamika je odvetvie mechaniky, ktor? sk?ma pr??iny pohybu telies (hmotn?ch bodov). Newtonove z?kony platia len pre inerci?lne vz?a?n? s?stavy. Vz?a?n? r?mce, v ktor?ch je splnen? prv? Newtonov z?kon, sa naz?vaj? inerci?lne. Dynamika. V ak?ch referen?n?ch r?mcoch platia Newtonove z?kony?

Celkovo je 20 prezent?ci?