Termal olaylar? inceleyen bilim termodinamiktir. Fizik, onu, maddenin molek?ler bir sistem ?eklinde temsiline dayanarak belirli sonu?lar ??karman?za izin veren b?l?mlerinden biri olarak kabul eder.

Tan?mlar? ampirik ger?ekler temelinde olu?turulan termodinamik, i?sel bilgi birikimini kullanmaz, ancak baz? durumlarda bu bilim, sonu?lar?n? a??k?a g?stermek i?in molek?ler kinetik modelleri kullan?r.

Termodinami?in temeli, denge halinde oldu?u d???n?len makroskopik bir sistemin ?zellikleri de de?i?ti?inde meydana gelen s?re?lerin genel kal?plar?d?r. Bir madde kompleksinde meydana gelen en ?nemli fenomen, t?m par?alar?n?n s?cakl?k ?zelliklerinin e?itlenmesidir.

En ?nemli termodinamik kavram, herhangi bir cismin sahip oldu?u kavramd?r. Elementin kendisindedir. ?? enerjinin molek?ler-kinetik yorumu, molek?llerin ve atomlar?n kinetik aktivitelerinin yan? s?ra birbirleriyle etkile?im potansiyellerinin toplam? olan bir miktard?r. Bundan Joule taraf?ndan ke?fedilen yasa ??kar. ?ok say?da deneyle do?ruland?. ?zellikle, ?s?n?n etkisi alt?nda kaotik ve rastgele hareket eden t?m par?ac?klar?n?n kinetik aktivitesinden olu?an bir i? enerjiye sahip oldu?unu kan?tlad?lar.

Termodinamikte ?al??mak v?cudun aktivitesini de?i?tirir. Sistemin i? enerjisini etkileyen kuvvetlerin etkisi hem pozitif hem de negatif olabilir. ?rne?in, gaz halindeki bir maddenin, silindirik bir kap i?inde bir pistonun bas?nc? alt?nda ger?ekle?tirilen bir s?k??t?rma i?lemine tabi tutuldu?u durumlarda, ?zerine etki eden kuvvetler, pozitif bir de?er ile karakterize edilen baz? i?ler yaparlar. Ayn? zamanda, z?t olaylar meydana gelir. Gaz, ?zerine etki eden piston ?zerinde ayn? b?y?kl?kte negatif bir i? yapar. Maddenin ?retti?i hareketler do?rudan mevcut pistonun alan?na, hareketine ve g?vdenin bas?nc?na ba?l?d?r. Termodinamikte gaz?n yapt??? i?, genle?ti?inde pozitif, s?k??t?r?ld???nda negatiftir. Bu eylemin b?y?kl???, maddenin ilk konumundan son konumuna ge?i?inin yap?ld??? yola do?rudan ba?l?d?r.

Kat?lar?n ve s?v?lar?n termodinami?inde ?al??mak, hacimlerini ?ok az de?i?tirmeleri bak?m?ndan farkl?l?k g?sterir. Bununla ba?lant?l? olarak, kuvvetlerin etkisi genellikle ihmal edilir. Bununla birlikte, bir madde ?zerinde ?al??ma yapman?n sonucu, onun i? aktivitesinde bir de?i?iklik olabilir. ?rne?in, metal par?alar? delerken s?cakl?klar? y?kselir. Bu ger?ek, i? enerjinin b?y?mesinin kan?t?d?r. ?stelik bu i?lem ters y?nde ger?ekle?tirilemeyece?i i?in geri d?nd?r?lemez.
Termodinamikte ?al??ma, as?l olan? ifade eder, ?l??m? Joule cinsinden yap?l?r. Bu g?stergenin de?eri, sistemin ilk durumdan son duruma ge?ti?i yola do?rudan ba?l?d?r. Bu eylem, v?cut durumu i?levleri i?in ge?erli de?ildir. Bu, s?recin kendisinin bir i?levidir.

Mevcut form?llerle belirlenen termodinamikte i?, kapal? bir ?evrim periyodunda verilen ve ??kar?lan ?s? miktar? aras?ndaki farkt?r. Bu g?stergenin de?eri, i?lemin t?r?ne ba?l?d?r. Sistem enerjisinden vazge?erse, daha olumlu, al?rsa olumsuz bir eylem ger?ekle?tiriliyor demektir.

Mekanik ve termodinamik ?zerine ?al???n. Mekanikte i?, kuvvet ve yer de?i?tirme mod?llerinin, aralar?ndaki a??n?n kosin?s?yle ?arp?m? olarak tan?mlan?r. Hareket halindeki bir cisme bir kuvvet etki etti?inde ve cismin kinetik enerjisindeki de?i?ime e?it oldu?unda i? yap?l?r.

Termodinamikte, bir cismin bir b?t?n olarak hareketi dikkate al?nmaz ve makroskopik bir cismin par?alar?n?n birbirine g?re hareketinden bahsediyoruz. Sonu? olarak, v?cudun hacmi de?i?ir ve h?z? s?f?ra e?it kal?r. Bu nedenle, mekanikte oldu?u gibi tan?mlanan termodinamikte i?, v?cudun kinetik enerjisindeki de?il, i? enerjisindeki de?i?ime e?ittir.

?? yaparken i? enerjideki de?i?im. Bir cismin i? enerjisi neden b?z?lme veya geni?leme s?ras?nda de?i?ir? ?zellikle bir bisiklet lasti?ini ?i?irdi?inizde hava neden ?s?n?r?

Gaz s?k??t?rma s?ras?nda s?cakl?k de?i?iminin nedeni a?a??daki gibidir: Molek?llerin hareketli bir pistonla elastik ?arp??malar? s?ras?nda kinetik enerjileri de?i?ir.. Molek?llere do?ru hareket ederken, piston ?arp??malar s?ras?nda mekanik enerjisinin bir k?sm?n? onlara aktar?r ve bunun sonucunda gaz ?s?n?r. Piston, u?an bir topla bir vuru?la kar??la?an ve topa vuru?tan ?nceki h?z?ndan ?ok daha b?y?k bir h?z kazand?ran bir futbolcu gibi davran?r.

Tersine, gaz geni?lerse, o zaman geri ?ekilen pistonla ?arp??t?ktan sonra, gaz?n so?umas?n?n bir sonucu olarak molek?llerin h?zlar? azal?r. Ayn?s?, u?an bir topun h?z?n? azaltmak veya durdurmak i?in bir futbolcu i?in de ge?erlidir; futbolcunun aya?? sanki ona yol veriyormu? gibi toptan uzakla??yor.

S?k??t?rma veya geni?leme s?ras?nda, bu durumda molek?ller aras?ndaki ortalama mesafe de?i?ti?inden, molek?llerin etkile?iminin ortalama potansiyel enerjisi de de?i?ir.

?? hesaplama. Piston alt?ndaki bir silindirdeki gaz ?rne?ini kullanarak hacimdeki de?i?ime ba?l? olarak i?i hesapl?yoruz (?ekil 39). En kolay yol, ?ncelikle d?? g?vdenin (piston) yan?ndan gaza etki eden F kuvvetinin i?ini de?il, gaz?n kendisinin yapt???, F "kuvvetiyle pistona etki eden i?i hesaplamakt?r. Newton'un ???nc? yasas?, F" \u003d -F.

Gaz?n yan?ndan pistona etki eden kuvvetin mod?l? ?una e?ittir: F "= pS, burada p gaz bas?nc?d?r ve S, pistonun alan?d?r. Gaz?n geni?lemesine izin verin ve piston F" kuvveti y?n?nde k???k bir mesafe ?h = h 2 - h bir . Yer de?i?tirme k???kse, gaz bas?nc? sabit kabul edilebilir.

Gaz?n i?i:

A" \u003d F "?h \u003d pS (h 2 - h 1) \u003d p (Sh 2 - Sh 1). (4.2)

Bu i?, gaz?n hacmindeki bir de?i?iklik olarak ifade edilebilir. ?lk hacim V 1 \u003d Sh 1 ve son hacim V 2 \u003d Sh 2. Bu y?zden

A" \u003d p (V 2 - V 1) \u003d p?V, (4.3)

nerede ?V \u003d V 2 - V 1 - gaz hacmindeki de?i?iklik.

Geni?lerken gaz pozitif i? yapar, ??nk? kuvvetin y?n? ve pistonun hareket y?n? ?ak???r. Genle?me s?recinde gaz, enerjiyi ?evreleyen cisimlere aktar?r.

Gaz s?k??t?r?l?rsa, gaz?n ?al??mas? i?in form?l (4.3) ge?erli kal?r. Ama ?imdi V 2 1 ve b?ylece A"

D?? cisimler taraf?ndan gaz ?zerinde ger?ekle?tirilen A i?i, A gaz?n?n ?al??mas?ndan "sadece i?arette: A \u003d -A" farkl?d?r, ??nk? gaza etki eden F kuvveti F kuvvetine kar?? y?nlendirilir ve yer de?i?tirme kal?r ayn? Bu nedenle, gaza etki eden d?? kuvvetlerin i?i ?una e?ittir:

A = –A" = –p?V (4.4)

Eksi i?areti, gaz s?k??t?r?ld???nda, ?V = V 2 - V 1 0 oldu?unda: gaz s?k??t?r?ld???nda, kuvvet ve yer de?i?tirme y?nlerinin ?ak??t???n? g?sterir. Gaz ?zerinde pozitif i? yapan d?? cisimler ona enerji aktar?r. Gaz geni?ledi?inde, tersine, d?? cisimlerin i?i negatiftir (A 2 - V 1 > 0. ?imdi kuvvet ve yer de?i?tirme y?nleri z?tt?r.

(4.3) ve (4.4) ifadeleri yaln?zca gaz?n bir silindirdeki s?k??t?r?lmas? veya genle?mesi i?in de?il, ayn? zamanda herhangi bir sistemin hacmindeki k???k bir de?i?iklik i?in de ge?erlidir. ??lem izobarik ise (p = const), bu form?ller b?y?k hacim de?i?ikliklerine de uygulanabilir.

Eserin geometrik yorumu. Sabit bas?n? durumunda bir gaz?n A" i?i, basit bir geometrik yorum olarak verilebilir.

Gaz bas?nc?n?n hacme ba??ml?l???n?n bir grafi?ini olu?tural?m (?ekil 41). Burada, p 1 = const grafi?i, V ekseni ve gaz bas?nc?na e?it ab ve cd b?l?mleri ile s?n?rlanan abcd dikd?rtgeninin alan? say?sal olarak i?e e?ittir (4.3).

Genel durumda, bir gaz?n hacminde keyfi bir de?i?iklik oldu?unda, bas?n? de?i?meden kalmaz. ?rne?in, izotermal bir i?lem s?ras?nda hacimle ters orant?l? olarak azal?r (?ekil 42). Bu durumda, i?i hesaplamak i?in, toplam hacim de?i?imini k???k par?alara b?lmeniz, temel (k???k) i?i hesaplaman?z ve ard?ndan hepsini toplaman?z gerekir. Gaz?n ?al??mas?, p ve V, V ekseni ve ab ve cd b?l?mlerinin ilk ve son durumlarda p1, p2 bas?n?lar?na e?it oldu?u arsa ile s?n?rlanan ?eklin alan?na say?sal olarak e?it olacakt?r. .

1. Bir v?cudun i? enerjisi hangi fiziksel niceliklere ba?l?d?r? 2. Karanl?kta ve g?nl?k ya?amda mekanik enerjinin i? enerjiye ve geri d?n??e d?n??mesine ?rnekler verin. 3. ?deal bir monatomik gaz?n i? enerjisi nedir? 4. Hangi gaz?n - hidrojen veya helyum - ayn? gaz s?cakl???nda b?y?k bir i? enerjisi vard?r? 5. S?k??t?rma s?ras?nda gaz neden ?s?n?r? 6. Cisimlerin s?k??t?r?lmas? ve geni?lemesi s?ras?nda d?? kuvvetlerin yapt??? i? nedir?

Ve tarihsel referans.

1) M.V. Tutarl? ak?l y?r?tme ve basit deneyler ger?ekle?tiren Lomonosov, “Is?n?n nedeni, ba?l? madde par?ac?klar?n?n i? hareketinde yatt??? sonucuna varm??t?r ... Is?n?n hareketle uyar?ld??? ?ok iyi bilinmektedir: eller ?s?n?r. kar??l?kl? s?rt?nme, ah?ap tutu?ur, silikon ?eli?e ?arpt???nda k?v?lc?mlar sa??l?r, demir par?ac?klar? g??l? darbelerle d?v?ld???nde ?s?n?r.

2) Bir top fabrikas?nda ?al??an B. Rumford, bir top namlusunu delerken ?ok ?s?nd???n? fark etti. ?rne?in, bir kutu su i?ine yakla??k 50 kg a??rl???nda metal bir silindir yerle?tirdi ve silindiri bir matkapla delip, kutudaki suyu 2,5 saatte kaynatt?.

3) Davy, 1799'da ilgin? bir deney yapt?. ?ki buz par?as? birbirine s?rt?nd???nde erimeye ve suya d?n??meye ba?lad?.

4) Geminin doktoru Robert Mayer, 1840'ta Java adas?na giderken, bir f?rt?nadan sonra denizdeki suyun her zaman ?ncekinden daha s?cak oldu?unu fark etti.

?? hesaplama.

Mekanikte i?, kuvvet ve yer de?i?tirme mod?llerinin ?arp?m? olarak tan?mlan?r: A=FS. Termodinamik s?re?ler g?z ?n?ne al?nd???nda, bir b?t?n olarak makro cisimlerin mekanik hareketi dikkate al?nmaz. Buradaki i? kavram?, v?cudun hacmindeki bir de?i?iklikle ili?kilidir, yani. makro g?vdenin birbirine g?re hareketli par?alar?. Bu s?re?, par?ac?klar aras?ndaki mesafede bir de?i?ikli?e ve ayr?ca s?kl?kla hareket h?zlar?nda bir de?i?ikli?e, dolay?s?yla v?cudun i? enerjisinde bir de?i?ikli?e yol a?ar.

Bir s?cakl?kta hareketli bir pistona sahip bir silindirde gaz olmas?na izin verin. T 1 (?ek.). Gaz? yava??a bir s?cakl??a ?s?taca??z T 2. Gaz izobar olarak geni?leyecek ve piston konumundan hareket edecektir. 1 pozisyona 2 mesafe D ben. Bu durumda gaz?n bas?n? kuvveti d?? cisimler ?zerinde i? yapacakt?r. ??nk? p= const, sonra bas?n? kuvveti F = PS ayr?ca sabit. Bu nedenle, bu kuvvetin i?i form?lle hesaplanabilir. A=F D ben=PS D ben=p D V, A=p D V

nerede ? V- gaz hacminde de?i?iklik. Gaz?n hacmi de?i?mezse (izokorik s?re?), gaz?n yapt??? i? s?f?rd?r.

Bir cismin i? enerjisi neden b?z?lme veya geni?leme s?ras?nda de?i?ir? Bir gaz s?k??t?r?ld???nda neden ?s?n?r ve geni?ledi?inde so?ur?

S?k??t?rma ve genle?me s?ras?nda gaz s?cakl???ndaki de?i?imin nedeni ?udur: Molek?llerin hareketli bir pistonla elastik ?arp??malar? s?ras?nda kinetik enerjileri de?i?ir..

• Gaz s?k??t?r?l?rsa, ?arp??ma ?zerine, molek?llere do?ru hareket eden piston, mekanik enerjisinin bir k?sm?n? molek?llere aktar?r ve bunun sonucunda gaz ?s?n?r;

• Gaz geni?lerse, uzakla?an pistonla ?arp??t?ktan sonra molek?llerin h?zlar? azal?r. bunun sonucunda gaz so?utulur.

S?k??t?rma ve geni?leme s?ras?nda, molek?llerin ortalama potansiyel etkile?im enerjisi de de?i?ir, ??nk? bu durumda molek?ller aras?ndaki ortalama mesafe de?i?ir.

Gaza etki eden d?? kuvvetlerin i?i

• Bir gaz s?k??t?r?ld???nda, ne zamanD V = V2 - V1 < 0 , A>0, kuvvet ve yer de?i?tirme y?nleri ayn?d?r;
• Geni?lerken, ne zamanD V = V2 - V1 > 0, A<0, направления силы и перемещения противоположны.

?ki gaz durumu i?in Clapeyron-Mendeleev denklemini yazal?m:

pV 1 = m/A*RT 1 ; pV 2 =m/A* RT 2 =>

p(V 2 - V 1 )= m/A*R(T 2 - T 1 ).

Bu nedenle, izobarik bir s?re?te

A= m/A*RD T.

E?er bir m = M(1 mol ideal gaz), sonra D'de T = 1 K elde ederiz R = A. Bu nedenle a?a??dakiler evrensel gaz sabitinin fiziksel anlam?: 1 mol ideal gaz?n izobarik olarak 1 K ?s?t?ld???nda yapt??? i?e say?sal olarak e?ittir.

Eserin geometrik yorumu:

??lem izobarik de?ilse (?ekil b), o zaman e?ri p = f(V) ?ok say?da izokor ve izobardan olu?an kesikli bir ?izgi olarak g?sterilebilir. ?zokorik b?l?mlerdeki ?al??ma s?f?ra e?ittir ve t?m izobarik b?l?mlerdeki toplam ?al??ma, g?lgeli ?eklin alan?na e?it olacakt?r. ?zotermal bir s?re?te ( T= const) i?, ?ekil c'de g?sterilen g?lgeli ?eklin alan?na e?ittir.

Genel olarak konu?ursak, herhangi bir sistemin enerjisi sadece sistemin ?zelliklerine de?il, ayn? zamanda d?? ko?ullara da ba?l?d?r. Sistemin bulundu?u d?? ko?ullar, d?? parametreler ad? verilen belirli miktarlar?n ayarlanmas?yla karakterize edilebilir. Bu parametrelerden biri, daha ?nce belirtildi?i gibi, sistemin hacmidir.D?? parametrelerinin de?i?ti?i cisimlerin etkile?imine mekanik etkile?im denir ve bu etkile?im s?ras?nda bir cisimden di?erine enerji aktar?m s?recine i? denir. . "??" terimi, i? yaparken v?cut taraf?ndan aktar?lan (veya al?nan) enerjiye e?it fiziksel bir miktar? belirtmek i?in de kullan?l?r.

Mekanikte i?, kuvvetin yer de?i?tirme y?n?ndeki izd???m? ile yer de?i?tirmenin b?y?kl???n?n ?arp?m? olarak tan?mlan?r. Hareket eden bir cisme bir kuvvet etki etti?inde ve kinetik enerjisindeki de?i?ime e?it oldu?unda i? yap?l?r. Termodinamikte bir cismin hareketi bir b?t?n olarak dikkate al?nmaz. Burada, sistem taraf?ndan (veya sistem ?zerinde) ger?ekle?tirilen i?, s?n?rlar?n?n yer de?i?tirmesi ile ili?kilidir, yani. hacminde bir de?i?iklik ile. Bu, ?rne?in pistonun alt?ndaki silindirdeki gaz? geni?letirken (veya s?k??t?r?rken) meydana gelir. Denge s?re?lerinde, hacimde sonsuz k???k bir de?i?iklikle bir gaz?n (veya bir gaz?n) yapt??? temel i? ?u ?ekilde belirlenir:

nerede g?n– pistonun sonsuz k???k yer de?i?tirmesi (sistem s?n?rlar?), p- gaz bas?nc?. Gaz geni?ledi?inde ( ) yapt??? i? olumludur ( ) ve s?k??t?r?ld???nda ) negatiftir ( ).

Ayn? ifade, hacimde sonsuz k???k bir de?i?iklikle herhangi bir termodinamik sistem (veya sistem ?zerinde) taraf?ndan yap?lan i?i tan?mlar. Form?l (5.4)'ten, sistemin kendisi i? yap?yorsa (geni?leme s?ras?nda ger?ekle?ir), o zaman i? pozitiftir, ancak sistem ?zerinde i? yap?l?rsa (s?k??t?rma s?ras?nda), o zaman yapt??? i? negatiftir. G?rd???m?z gibi, termodinamikte i?in i?aretleri, mekanikte i?in i?aretleri ile z?tt?r.

Hacimdeki son bir de?i?iklikle V 1 ila V 2 i?, a?a??daki aral?ktaki temel i?in entegre edilmesiyle belirlenebilir: V 1 ila V 2:

(5.5)

??in say?sal de?eri, e?ri taraf?ndan s?n?rlanan e?risel yamuk alan?na e?ittir. ve do?rudan ve (?ekil 5.1). Eksenin s?n?rlad??? alan oldu?undan V ve e?ri p(V), farkl?d?r, o zaman termodinamik i? de farkl? olacakt?r. Bundan, termodinamik i?in, sistem 1'den durum 2'ye ge?i?in yoluna ba?l? oldu?u ve kapal? bir s?re?te (d?ng?) s?f?ra e?it olmad??? sonucu ??kar. T?m ?s? motorlar?n?n ?al??mas? buna dayanmaktad?r (bu, paragraf 5.7'de ayr?nt?l? olarak tart???lacakt?r).

Bu form?l?, ?e?itli izoproseslerde bir gaz?n i?ini elde etmek i?in kullan?r?z. izokorik bir s?re?te V= const ve ?iir

Pirin?. 5.1

i? A= 0. Bir izobarik s?re? i?in p= sabit i? . ?zotermal bir s?re?te, form?l (5.5)'e g?re integral almak i?in, integral fonksiyonunda ifade edilmelidir. p vas?tas?yla V Clapeyron-Mendeleev yasas?n?n form?l?ne g?re:

nerede gaz?n mol say?s?d?r. Bunu ak?lda tutarak, al?r?z

(5.6)

Form?l (5.1)'e g?re i? enerji, hem sistemin enerji seviyelerindeki bir de?i?iklik (art?? veya azalma) nedeniyle hem de ?e?itli durumlar?n?n olas?l?klar?n?n yeniden da??t?lmas? nedeniyle de?i?ebilir, yani. sistemin bir durumdan di?erine ge?i?leri yoluyla. Termodinamik i?in performans?, durumlar ?zerindeki da??l?m?n? de?i?tirmeden sadece sistemin enerji seviyelerinin yer de?i?tirmesi (veya deformasyonu) ile ili?kilidir, yani. olas?l?klar? de?i?tirmeden Yani, etkile?meyen par?ac?klardan olu?an bir sistem s?z konusu oldu?unda (?rne?in ideal bir gaz durumunda oldu?u gibi), bireysel par?ac?klar?n enerjileri hakk?nda konu?abildi?imiz zaman i? performans? ili?kilidir. bireysel par?ac?klar?n enerjisindeki bir de?i?iklikle ( ) her enerji seviyesinde sabit say?da par?ac?kla. ?ematik olarak, en basit iki seviyeli sistem ?rne?inde bu, ?ek. 5.2. ?rne?in-

Pirin?. 5.2

?rne?in, bir gaz bir piston taraf?ndan s?k??t?r?ld???nda, hareket eden piston, kendisiyle ?arp??an t?m molek?llere ayn? enerjiyi verir, bu da enerjiyi bir sonraki katman?n molek?llerine aktar?r, vb. Sonu? olarak, her par?ac???n enerjisi ayn? miktarda artar. Bir sistemin enerji seviyelerinin d?? parametresine ba??ml?l???n?n bir ba?ka basit ?rne?i olarak, tek boyutlu sonsuz derin potansiyel kuyusunda bir mikropar?ac???n enerjisi i?in bir ifade verebiliriz.

nerede m par?ac???n k?tlesi, ben par?ac?k hareket alan?n?n boyutudur, n s?f?r hari? bir tamsay?d?r. Bu durumda harici parametre kuyunun geni?li?idir. Kuyu geni?li?i de?i?ti?inde, enerji seviyeleri ?u ?ekilde de?i?ir: Artan delik geni?li?i ile enerji seviyeleri d??er , azal?rken - yukar?

V?cudun kinetik enerjisindeki de?i?ime e?it olan mekanik i?in aksine, termodinamik i?, i? enerjisindeki de?i?ime e?ittir.

Ayn? zamanda, mekanik i? gibi termodinamik ?al??man?n da durum de?i?imi s?reci s?ras?nda ger?ekle?tirildi?i, dolay?s?yla s?recin t?r?ne ba?l? oldu?u ve bir durum fonksiyonu olmad??? belirtilmelidir.

6.3. Termodinamikte ?al??mak

Daha ?nce, B?l?m 6.1'de bir termodinamik sistemin denge durumlar?ndan bahsetmi?tik; bu durumlarda, sistemin parametreleri hacmi boyunca ayn?d?r. Termodinamik sistemlerde ?al??may? d???nmeye ba?layarak, tamamlanmas?n?n sistemin hacmindeki bir de?i?iklikle ili?kili olmas? beklenmelidir. Ve sonra soru ortaya ??k?yor, e?er denge durumlar? dikkate al?n?yorsa ne t?r s?re?lerden bahsediyoruz? Cevap a?a??daki gibidir: s?re? yava?sa, t?m hacimdeki durum parametrelerinin de?erleri ayn? kabul edilebilir. Burada "yava?" kavram? a??kl??a kavu?turulmal?d?r. Her ?eyden ?nce, "gev?eme s?resi" kavram? ile ili?kilidir - sistemde dengenin kuruldu?u zaman. ?imdi, termodinamik sistemin hacimdeki bir de?i?iklikle ilgili i?i ger?ekle?tirdi?i zaman, sistemdeki bas?n? e?itleme s?resi (gev?eme s?resi) ile ilgileniyoruz; homojen bir gaz i?in bu s?re ~ 10-16 s'dir.A??k?as?, gev?eme s?resi, ger?ek termodinamik sistemlerdeki i?lemlerin s?resine (veya ?l??m s?resine k?yasla) k?yasla olduk?a k???kt?r. Do?al olarak, ger?ek s?recin bir dizi denge durumu oldu?una inanma hakk?m?z var ve bu nedenle onu grafikte bir ?izgi ile g?sterme hakk?m?z var. V, P(?ekil 6.1.). Elbette, hacim ve s?cakl?k veya bas?n? ve s?cakl?k, koordinat sisteminin eksenleri boyunca ?izilebilir. Cebirde ve sadece grafik ?izerken de?il, ilk koordinat ekseni okunur ve yaz?l?r X, ve daha sonra - de, yani " X, de”, okuyucunun “koordinat sisteminin eksenlerini okumas?” umulmaktad?r. V, R”, varsayar - eksen boyunca X hacim ertelendi V ve eksen boyunca de- gaz bas?nc? R.

Durum parametrelerinin ?izildi?i eksenler boyunca koordinat sistemindeki en basit i?lemleri grafiksel olarak g?steren ?izgi t?rlerini tan?yal?m. V, P(di?er koordinat eksenleri m?mk?nd?r). Koordinat sisteminin se?imi, i?lem e?risi ile s?n?rlanan alan?n ve hacmin ilk ve son de?erleri i?in iki u? koordinat?n s?k??t?rma veya geni?leme i?ine e?it olmas?ndan kaynaklanmaktad?r. ?ek. 6.2, ayn? ba?lang?? durumundan ?izilen izoproseslerin grafiklerini g?sterir. Adyabatik bir s?recin (adyabatik) e?risi, bir izotermal s?recin (izoterm)kinden daha diktir. Bu durum, gazlar?n durumu i?in Clapeyron denklemi temelinde a??klanabilir:

(2)

Durum denkleminden ifade R 1 ve R 2, hacimden gaz genle?mesi s?ras?nda bas?n? fark? V 1'e hacim V 2 yaz?lacak:

. (3)

Burada, denklem (2)'de oldu?u gibi,
.

Adyabatik geni?leme s?ras?nda, d?? cisimler ?zerinde ?al??ma yaln?zca gaz?n i? enerjisi nedeniyle ger?ekle?tirilir, bunun sonucunda i? enerji ve bununla birlikte gaz?n s?cakl??? azal?r; yani adyabatik geni?leme s?recinin sonunda (?ekil 6.2) T 2 < T 1 (gerek?eyi bulun); izotermal bir s?re?te T 2 ? T bir . Bu nedenle form?l (3)'te bas?n? fark?
adyabatik geni?leme ile izotermalden daha b?y?k olacakt?r (d?n??t?rerek kontrol edin).

Denge s?re?leriyle u?ra?t???m?z? fark ederek ve bunlar?n koordinat sistemindeki grafiksel temsilleriyle tan??m?? oluyoruz ( V,P), termodinamik sistem taraf?ndan ger?ekle?tirilen d?? i? i?in analitik bir ifade aray???na ge?elim.

Sistem taraf?ndan yap?lan i?, sisteme etki eden d?? kuvvetlerin de?erine ve sistemin deformasyonunun b?y?kl???ne - ?eklinde ve boyutundaki de?i?ikliklere ba?l? olarak hesaplanabilir. Y?zeye ?rne?in sistemi s?k??t?ran d?? bas?n? ?eklinde d?? kuvvetler uygulan?rsa, sistemin hacmindeki de?i?ime ba?l? olarak d?? i? hesaplanabilir. ?rneklemek i?in, pistonlu bir silindirde bulunan bir gaz?n genle?me s?recini d???n?n (?ekil 6.3). Silindirin y?zeyi boyunca t?m alanlarda d?? bas?nc?n ayn? oldu?unu varsayal?m. Sistemin geni?lemesi s?ras?nda piston bir mesafe hareket ettiyse dl, daha sonra sistem taraf?ndan yap?lan temel i? yaz?lacakt?r: dA? F? ds? p? S? dl? p? dV; burada S pistonun alan?d?r ve S? dl? dV- sistemin hacmindeki de?i?iklik (?ekil 6.3). Sistem geni?ledi?inde d?? bas?n? her zaman sabit kalmaz, dolay?s?yla yap?lan i?
ses seviyesini de?i?tirirken sistem V 1 ila V 2 , temel i?lerin toplam? olarak hesaplanmal?d?r, yani. a?a??dakileri entegre ederek:
. ?? denkleminden, ba?lang??taki parametrelerin ( p 1 ,V 1) ve son ( p 2 ,V 2) sistemin durumlar? ger?ekle?tirilen harici i? miktar?n? belirlemez; i?levi de bilmeniz gerekir R(V), sistemin bir durumdan di?erine ge?i?i s?ras?nda bas?n?taki de?i?ikli?i ortaya ??kar?r.

Sonu? olarak, not edilmelidir ?s? de?i?imi Sistem ve ?evre aras?ndaki ili?ki sadece sistemin ilk ve son durumlar?n?n parametrelerine de?il, ayn? zamanda sistemin i?inden ge?ti?i ara durumlar?n s?ras?na da ba?l?d?r. Bu, termodinami?in birinci yasas?ndan ??kar: Q? sen 2 –sen 1 ?A, nerede sen 1 ve sen 2, yaln?zca ba?lang?? ve son durumlar?n parametrelerinin ve harici ?al??man?n ayarlanmas?yla belirlenir. A ayr?ca ge?i? s?recinin kendisine de ba?l?d?r. Sonu? olarak, ?s? Q Bir durumdan di?erine ge?i? s?ras?nda sistem taraf?ndan al?nan veya verilen , sadece ba?lang?? ve son durumlar?n?n s?cakl???na ba?l? olarak ifade edilemez.

Gezinin “Termodinamik. Termodinami?in birinci yasas?”, anahtar kavramlar?n? listeliyoruz: termodinamik sistem, termodinamik parametreler, denge durumu, denge s?reci, tersinir s?re?, sistemin i? enerjisi, termodinami?in birinci yasas?, termodinamik sistemin i?i, adyabatik s?re?.

mekanik i?

mekanik i?- bu fiziksel bir niceliktir - bir kuvvetin (sonu? olarak ortaya ??kan kuvvet) bir cisim veya bir cisimler sistemi ?zerindeki kuvvetlerin etkisinin skaler nicel bir ?l??s?d?r. Kuvvetin (kuvvetlerin) say?sal de?erine ve y?n?ne ve cismin yer de?i?tirmesine (v?cut sistemi) ba?l?d?r.

Kullan?lan g?sterim

?? genellikle harfle g?sterilir A(ondan. A rbeit- i?, emek) veya bir mektup W(?ngilizceden. w ork- ?al?? ?al??).

Tan?m

Maddi bir noktaya uygulanan kuvvetin i?i

Bu noktaya uygulanan birka? kuvvet taraf?ndan ger?ekle?tirilen bir malzeme noktas?n? hareket ettirmek i?in yap?lan toplam i?, bu kuvvetlerin bile?kesinin i?i (vekt?r toplamlar?) olarak tan?mlan?r. Bu nedenle maddesel bir noktaya uygulanan bir kuvvetten bahsetmeye devam edece?iz.

Bir malzeme noktas?n?n do?rusal hareketi ve ona uygulanan kuvvetin sabit bir de?eri ile, (bu kuvvetin) i?i, kuvvet vekt?r?n?n hareket y?n? ?zerindeki izd???m? ve yer de?i?tirme vekt?r?n?n uzunlu?una e?ittir. noktaya g?re yap?lm??t?r:

A = F s s = F s c o s (F , s) = F -> ? s -> (\displaystyle A=F_(s)s=Fs\ \mathrm (cos) (F,s)=(\vec (F))\ cdot(\vec(s)))

Burada nokta skaler ?arp?m? ifade eder, s -> (\displaystyle (\vec (s))) yer de?i?tirme vekt?r?d?r; etki eden kuvvet F -> (\displaystyle (\vec (F))) i?in hesapland??? s?re boyunca sabit oldu?u varsay?l?r.

Genel durumda, kuvvet sabit olmad???nda ve hareket do?rusal olmad???nda, i?, bir noktan?n y?r?ngesi boyunca ikinci t?rden bir e?risel integral olarak hesaplan?r:

A = ? F -> ? d s -> . (\displaystyle A=\int (\vec (F))\cdot (\vec (ds))).

(bir e?ri ?zerinde toplama ima edilir, bu, d s -> , (\displaystyle (\vec (ds)) ard???k yer de?i?tirmelerden olu?an bir ?oklu ?izginin s?n?r?d?r) e?er ?nce onlar? sonlu kabul edersek ve sonra her birinin uzunlu?unun s?f?r).

Kuvvetin koordinatlara ba??ml?l??? varsa, integral a?a??daki gibi tan?mlan?r:

A = ? r -> 0 r -> 1 F -> (r ->) ? d r -> (\displaystyle A=\int \limits _((\vec (r))_(0))^((\vec (r)) _(1))(\vec (F))\sol((\vec (r))\sa?)\cdot (\vec (dr))) ,

burada r -> 0 (\displaystyle (\vec (r))_(0)) ve r -> 1 (\displaystyle (\vec (r))_(1)) ba?lang?? ve son konumunun yar??ap vekt?rleridir. s?ras?yla beden.

• Sonu?lar. Uygulanan kuvvetin y?n? cismin yer de?i?tirmesine dik ise veya yer de?i?tirme s?f?r ise, o zaman (bu kuvvetin) i?i s?f?rd?r.

Maddi noktalardan olu?an bir sisteme uygulanan kuvvetlerin i?i

Maddi noktalardan olu?an bir sistemi hareket ettirirken kuvvetlerin i?i, bu kuvvetlerin her bir noktay? hareket ettirirken yapt?klar? i?in toplam? olarak tan?mlan?r (sistemin her noktas?nda yap?lan i?, bu kuvvetlerin sistem ?zerindeki i?inde toplan?r).

Beden ayr?k noktalardan olu?an bir sistem olmasa bile, (zihinsel olarak) sonsuz k???k elemanlara (par?alara) b?l?nebilir, bunlar?n her biri maddi bir nokta olarak kabul edilebilir ve i? yukar?daki tan?ma g?re hesaplanabilir. . Bu durumda, ayr?k toplam?n yerine bir integral al?n?r.

• Bu tan?mlar hem belirli bir kuvvetin veya kuvvet s?n?f?n?n i?ini hesaplamak hem de sisteme etki eden t?m kuvvetlerin yapt??? toplam i?i hesaplamak i?in kullan?labilir.

Kinetik enerji

Kinetik enerji, i? kavram?yla do?rudan ba?lant?l? olarak mekanikte tan?t?l?r.

Ak?l y?r?tme ?emas? ?u ?ekildedir: 1) Bir maddesel noktaya etki eden t?m kuvvetlerin yapt??? i?i yazmaya ?al??al?m ve Newton'un ikinci yasas?n? (ki bu kuvveti ivme cinsinden ifade etmemizi sa?lar) kullanarak ifade etmeye ?al??al?m. sadece kinematik nicelikler cinsinden cevap ver, 2) ba?ard???m?zdan ve bu cevap sadece hareketin ilk ve son durumuna ba?l? oldu?undan, bu i?in basit?e ifade edilece?i yeni bir fiziksel nicelik tan?tal?m (bu, kinetik enerji olsun).

A to t a l (\displaystyle A_(toplam)) par?ac?k ?zerinde yap?lan toplam i? ise, par?ac??a uygulanan kuvvetlerin yapt??? i?in toplam? olarak tan?mlan?rsa, ?u ?ekilde ifade edilir:

A t o t a l = D (m v 2 2) = D E k , (\displaystyle A_(toplam)=\Delta \left((\frac (mv^(2))(2))\sa?)=\Delta E_(k ))

burada E k (\displaystyle E_(k)) kinetik enerji olarak adland?r?l?r. Maddi bir nokta i?in kinetik enerji, bu noktan?n k?tlesinin ?arp?m?n?n yar?s? ile h?z?n?n karesi olarak tan?mlan?r ve ?u ?ekilde ifade edilir:

E k = 1 2 m v 2 . (\displaystyle E_(k)=(\frac (1)(2))mv^(2).)

Bir?ok par?ac?ktan olu?an karma??k nesneler i?in cismin kinetik enerjisi par?ac?klar?n kinetik enerjilerinin toplam?na e?ittir.

Potansiyel enerji

Potansiyel enerji olarak bilinen ve E p (\displaystyle E_(p)) ile g?sterilen koordinatlar?n skaler bir fonksiyonu varsa, bir kuvvetin potansiyel oldu?u s?ylenir.

F -> = - ? E p . (\displaystyle (\vec (F))=-\nabla E_(p).)

Bir par?ac?k ?zerine etki eden t?m kuvvetler korunumluysa ve E p (\displaystyle E_(p)) her bir kuvvete kar??l?k gelen potansiyel enerjilerin toplanmas?yla elde edilen toplam potansiyel enerjiyse, o zaman:

Bu sonu?, mekanik enerjinin korunumu yasas? olarak bilinir ve korunumlu kuvvetlerin hareket etti?i kapal? bir sistemdeki toplam mekanik enerjinin

? E = E k + E p (\displaystyle \sum E=E_(k)+E_(p))

zamanda sabittir. Bu yasa, klasik mekani?in problemlerinin ??z?m?nde yayg?n olarak kullan?lmaktad?r.

Termodinamikte ?al??mak

Termodinamikte, genle?me s?ras?nda bir gaz?n yapt??? i?, bas?nc?n hacme g?re integrali olarak hesaplan?r:

A 1 -> 2 = ? V 1 V 2 P d V . (\displaystyle A_(1\rightarrow 2)=\int \limits _(V_(1))^(V_(2))PdV.)

Gaz ?zerinde yap?lan i? mutlak de?erde bu ifadeyle ?rt???r, i?arette ise tersidir.

• Bu form?l?n do?al genellemesi, yaln?zca bas?nc?n hacmin tek de?erli bir fonksiyonu oldu?u s?re?lere de?il, ayn? zamanda herhangi bir s?rece (d?zlemdeki herhangi bir e?ri ile g?sterilen) uygulanabilir. PV), ?zellikle d?ng?sel s?re?lere.
• Prensipte, form?l sadece gaza de?il, ayn? zamanda bas?n? uygulayabilen herhangi bir ?eye de uygulanabilir (sadece kaptaki bas?nc?n her yerde ayn? olmas? gerekir, bu form?lde ima edilir).

Bu form?l do?rudan mekanik i?le ilgilidir. Ger?ekten de, gaz bas?n? kuvvetinin her bir temel alana dik, bas?nc?n ?arp?m?na e?it olarak y?nlendirilece?i g?z ?n?ne al?nd???nda, kab?n genle?mesi s?ras?ndaki mekanik i?i yazmaya ?al??al?m. P kareye dS platformlar ve daha sonra gaz?n yapt??? i? yer de?i?tirme h b?yle bir temel site olacak

DA = P d S h . (\displaystyle dA=PdSh.)

Bunun, verilen temel alana yak?n bas?n? ve hacim art???n?n ?r?n? oldu?u g?r?lebilir. Ve her ?eyi ?zetliyor dS paragraf?n ana form?l?nde oldu?u gibi, hacimde tam bir art???n olaca?? nihai sonucu elde ederiz.

Teorik mekanikte kuvvet i?i

Riemann integrali olarak enerji tan?m?n?n in?as?n? yukar?da yapt???m?zdan daha ayr?nt?l? olarak ele alal?m.

Bir malzeme noktas? M (\displaystyle M) s?rekli t?revlenebilir bir e?ri boyunca hareket etsin G = ( r = r (s) ) (\displaystyle G=\(r=r(s)\)) , burada s de?i?ken bir yay uzunlu?udur , 0 <= s <= S (\displaystyle 0\leq s\leq S) ve kuvvet F (s) (\displaystyle F(s)) ?zerine etki eder, hareket y?n?nde y?r?ngeye te?et olarak y?nlendirilir (e?er kuvvet te?etsel olarak y?nlendirilmediyse, o zaman F (s) (\displaystyle F(s)) ile kuvvetin e?rinin pozitif tanjant? ?zerindeki izd???m?n? anlayaca??z, b?ylece bu durumu a?a??da ele al?nan duruma indirgeyece?iz). F (x ben) ? ben ben , ? s ben = s ben - s ben - 1 , ben = 1 , 2 , de?eri. . . , i t (\displaystyle F(\xi _(i))\triangle s_(i),\triangle s_(i)=s_(i)-s_(i-1),i=1,2,... ,i_(\tau )) , denir temel i? G i (\displaystyle G_(i)) kesiti ?zerindeki F kuvveti (\displaystyle F) ve F kuvvetinin (\displaystyle F) ?retti?i i?in yakla??k bir de?eri olarak al?n?r, bu kuvvet ge?ti?inde bir malzeme noktas?na etki eder e?ri G i (\displaystyle G_(i)) . T?m temel i?lerin toplam? ? i = 1 i t F (x i) ? s i (\displaystyle \sum _(i=1)^(i_(\tau ))F(\xi _(i))\triangle s_ (i )) F(s) (\displaystyle F(s)) fonksiyonunun Riemann toplam?d?r.

Riemann integralinin tan?m?na g?re i?i tan?mlayabiliriz:

Toplam?n y?neldi?i s?n?r ? i = 1 i t F (x i) ? s i (\displaystyle \sum _(i=1)^(i_(\tau ))F(\xi _(i))\triangle s_ (i)) incelik oldu?unda t?m temel i?lerin | t | \tau b?l?m?n?n t (\displaystyle \tau ) s?f?r olma e?ilimine G (\displaystyle G) e?risi boyunca F kuvvetinin (\displaystyle F) i?i denir.

Dolay?s?yla, bu ?al??may? W (\displaystyle W) harfiyle belirtirsek, o zaman bu tan?m sayesinde,

W = s?n?r | t | -> 0 ? ben = 1 i t F (x i) ? s ben (\displaystyle W=\lim _\sum _(i=1)^(i_(\tau ))F(\xi _(i))\triangle s_(i)) ,

Sonu? olarak,

W = ? 0 s F (s) d s (\displaystyle W=\int \limits _(0)^(s)F(s)ds) (1).

Bir noktan?n hareketinin y?r?ngesi ?zerindeki konumu, ba?ka bir parametre t (\displaystyle t) (?rne?in, zaman) kullan?larak a??klan?rsa ve kat edilen mesafe s = s (t) (\displaystyle s=s(t) ) , a <= t <= b (\displaystyle a\leq t\leq b) s?rekli t?revlenebilir bir fonksiyondur, o zaman form?l (1)'den elde ederiz

W = ? bir b F [ s (t) ] s ? (t) d t . (\displaystyle W=\int \limits _(a)^(b)Fs"(t)dt.)

Boyut ve birimler

Uluslararas? Birimler Sisteminde (SI) i? i?in ?l?? birimi, CGS - erg'de joule'dir.

1 J = 1 kg m?/s? = 1 Nm 1 erg = 1 g cm?/s? = 1 dyn cm 1 erg = 10-7 J

L?tfen verin. Tan?m-Termodinamik ve Adyabatik i?lemde ?al??ma.

Svetlana

Termodinamikte, bir cismin bir b?t?n olarak hareketi dikkate al?nmaz ve makroskopik bir cismin par?alar?n?n birbirine g?re hareketinden bahsediyoruz. ?? yap?ld???nda cismin hacmi de?i?ir ve h?z? s?f?r olarak kal?r. Ancak v?cut molek?llerinin h?z? de?i?ir! Bu nedenle v?cut ?s?s? de?i?ir. Bunun nedeni, hareketli bir pistonla (gaz s?k??t?rmas?) ?arp??t???nda molek?llerin kinetik enerjisinin de?i?mesidir - piston mekanik enerjisinin bir k?sm?ndan vazge?er. Uzakla?an bir pistonla (genle?me) ?arp??t???nda molek?llerin h?zlar? d??er, gaz so?ur. Termodinamikte i? yap?ld???nda, makroskopik cisimlerin durumu de?i?ir: hacimleri ve s?cakl?klar?.
Adyabatik s?re? - sistemin termal enerji almad??? ve vermedi?i makroskopik bir sistemdeki termodinamik bir s?re?. Herhangi bir termodinamik diyagramda adyabatik bir s?reci g?steren ?izgiye adiyabat denir.

Oleg Goltsov

i? A=p(v1-v2)
nerede
p - piston taraf?ndan ?retilen bas?n? = f/s
f pistona etki eden kuvvettir
s - piston alan?
not p=sabit
v1 ve v2 - ilk ve son ciltler.

?? (termodinamikte) ?? (termodinamikte)

??, termodinamikte:
1) ?evredeki cisimlerle bir termodinamik sistemin (fiziksel beden) enerji al??veri?i (?s? ile birlikte) bi?imlerinden biri;
2) fiziksel s?re?lerde enerji d?n???m?n?n nicel ?zelli?i, s?recin t?r?ne ba?l?d?r; sistemin i?i enerji verirse pozitif, al?rsa negatiftir.

ansiklopedik s?zl?k. 2009 .

Di?er s?zl?klerde "WORK (termodinamikte)" ifadesinin ne oldu?unu g?r?n:

i? (termodinamikte)- i? Bir v?cut taraf?ndan di?erine aktar?lan, ?s? ve (veya) maddenin aktar?m? ile ili?kili olmayan enerji. [?nerilen terimlerin toplanmas?. Say? 103. Termodinamik. SSCB Bilimler Akademisi. Bilimsel ve Teknik Terminoloji Komitesi. 1984] Konular… … Teknik ?evirmenin El Kitab?

1) ?evredeki cisimlerle bir termodinamik sistemin (fiziksel beden) enerji al??veri?i (?s? ile birlikte) bi?imlerinden biri; 2) fiziksel s?re?lerde enerji d?n???m?n?n nicel ?zelli?i, s?recin t?r?ne ba?l?d?r; sistem ?al??mas? ... ... ansiklopedik s?zl?k

Kuvvetler, kuvvetin say?sal de?erine ve y?n?ne ve uyguland??? noktan?n yer de?i?tirmesine ba?l? olarak bir kuvvetin etkisinin bir ?l??s?d?r. F kuvveti say?sal olarak ve y?n sabit ise ve M0M1 yer de?i?tirmesi do?rusal ise (?ekil 1), o zaman P. A \u003d F s cosa, burada s \u003d M0M1, bir a?? ... ... Fiziksel Ansiklopedi

- (termodinamikte), 1) bir termodinamik sistemin (fiziksel cisimler) ?evreleyen cisimlerle enerji al??veri?i (?s? ile birlikte) bi?imlerinden biri; 2) fiziksel s?re?lerde enerji d?n???m?n?n nicel ?zellikleri; i?lemin t?r?ne ba?l?d?r. Modern Ansiklopedi

Termodinamikte: ..1) ?evredeki cisimlerle bir termodinamik sistemin (fiziksel cisim) enerji de?i?iminin (?s? ile birlikte) bi?imlerinden biri; ..2) fiziksel s?re?lerde enerji d?n???m?n?n nicel bir ?zelli?i, t?r?ne ba?l?d?r. i?lem; ... ... B?y?k Ansiklopedik S?zl?k

Kuvvetler, kuvvetin say?sal de?erine ve y?n?ne ve uyguland??? noktan?n yer de?i?tirmesine ba?l? olarak bir kuvvetin etkisinin bir ?l??s?d?r. F kuvveti say?sal ve y?nsel olarak sabitse ve M0M1 yer de?i?tirmesi do?rusal ise (?ekil 1), o zaman P. A = F.s.cosa, burada s = M0M1 … B?y?k Sovyet Ansiklopedisi

??- (1) skaler fizik. d???n?len fizikselde meydana gelen, bir bi?imden di?erine d?n???m? karakterize eden de?er (bkz.). i?lem. SI'deki i? birimi (bkz.). Mekanik bir sisteme etki eden t?m i? ve d?? kuvvetlerin R'sine e?ittir ... ... B?y?k Politeknik Ansiklopedisi

1) d???n?len fizikselde meydana gelen, enerjinin bir bi?imden di?erine d?n???m?n? karakterize eden bir de?er. i?lem. ?rne?in, R. t?m harici. ve ext. mekanik ?zerine etki eden kuvvetler sistemin kinetik enerjisindeki de?i?ime e?ittir. ... ... B?y?k ansiklopedik politeknik s?zl?k

Termodinamikte, 1) enerji al??veri?i bi?imlerinden biri (?s? ile birlikte) termodinamiktir. ?evreleyen cisimlerle sistemler (fiziksel cisimler); 2) miktarlar. enerjinin fiziksele d?n???m?n?n karakteristi?i. s?re?ler, s?recin t?r?ne ba?l?d?r; R. sistemi pozitif, ... ... Do?al bilim. ansiklopedik s?zl?k

?? Boyutu L2MT-2 Birimleri SI J CGS ... Wikipedia

Kitab?n

• Bir dizi masa. Fizik. Termodinamik (6 tablo), . 6 sayfal?k e?itici alb?m. ??sel enerji. Termodinamikte bir gaz?n ?al??mas?. Termodinami?in birinci yasas?. Termodinami?in ikinci yasas?. Adyabatik s?re?. Karnot d?ng?s?. Sanat. 2-090-661. 6…
• Molek?ler dinamik modellemenin temelleri, Galimzyanov B.N. Bu e?itim, molek?ler dinami?in bilgisayar modellemesinde bilgi ve birincil becerilerde uzmanla?mak i?in gerekli temel materyali sunar. Hibe ?unlar? i?erir…