Prvn? ?nikov? rychlost je minim?ln? rychlost, p?i kter? t?leso pohybuj?c? se vodorovn? nad povrchem planety na ni nespadne, ale bude se pohybovat po kruhov? dr?ze.

Uva?ujme pohyb t?lesa v neinerci?ln? vzta?n? soustav? – vzhledem k Zemi.

V tomto p??pad? bude objekt na ob??n? dr?ze v klidu, proto?e na n?j budou p?sobit dv? s?ly: odst?ediv? s?la a gravita?n? s?la.

kde m je hmotnost objektu, M je hmotnost planety, G je gravita?n? konstanta (6,67259 10 -11 m? kg -1 s -2),

Prvn? ?nikov? rychlost, R je polom?r planety. Dosazen?m ??seln?ch hodnot (pro Zemi 7,9 km/s

Prvn? ?nikovou rychlost lze ur?it pomoc? gravita?n?ho zrychlen? - proto?e g = GM/R?, pak

Druh? kosmick? rychlost je nejni??? rychlost, kterou je t?eba ud?lit objektu, jeho? hmotnost je zanedbateln? ve srovn?n? s hmotnost? nebesk?ho t?lesa, aby p?ekonal gravita?n? p?ita?livost tohoto nebesk?ho t?lesa a zanechal kolem n?j kruhovou dr?hu.

Zapi?me si z?kon zachov?n? energie

kde vlevo jsou kinetick? a potenci?ln? energie na povrchu planety. Zde m je hmotnost zku?ebn?ho t?lesa, M je hmotnost planety, R je polom?r planety, G je gravita?n? konstanta, v 2 je druh? ?nikov? rychlost.

Mezi prvn? a druhou kosmickou rychlost? existuje jednoduch? vztah:

Druh? mocnina ?nikov? rychlosti se rovn? dvojn?sobku Newtonova potenci?lu v dan?m bod?:

Informace, kter? v?s zaj?maj?, najdete tak? ve v?deck?m vyhled?va?i Otvety.Online. Pou?ijte vyhled?vac? formul??:

V?ce k t?matu 15. Odvozen? vzorc? pro 1. a 2. kosmickou rychlost:

1. Maxwellovo rozlo?en? rychlosti. Nejpravd?podobn?j?? st?edn? kvadratick? rychlost molekuly.
2. 14. Odvozen? t?et?ho Keplerova z?kona pro kruhov? pohyb
3. 1. M?ra eliminace. Konstanta rychlosti eliminace. Polo?as eliminace
4. 7.7. Vzorec Rayleigh-Jeans. Planckova hypot?za. Planck?v vzorec
5. 13. Kosmick? a leteck? geod?zie. Vlastnosti sondov?n? ve vodn?m prost?ed?. Syst?my strojov?ho vid?n? na bl?zko.
6. 18. Etick? aspekt kultury ?e?i. Etiketa ?e?i a komunika?n? kultura. Vzorce etikety ?e?i. Vzorce etikety pro sezn?men?, p?edstaven?, pozdrav a rozlou?en?. „Vy“ a „Vy“ jako formy osloven? v rusk? ?e?ov? etiket?. N?rodn? rysy etikety ?e?i.

Pokud ur?it? t?leso dostane rychlost rovnou prvn? kosmick? rychlosti, pak nespadne k Zemi, ale stane se um?l?m satelitem pohybuj?c?m se po bl?zkozemsk? kruhov? dr?ze. P?ipome?me, ?e tato rychlost mus? b?t kolm? ke sm?ru ke st?edu Zem? a mus? m?t stejnou velikost
v I = ?(gR) = 7,9 km/s,
Kde g = 9,8 m/s2- zrychlen? voln?ho p?du t?les v bl?zkosti zemsk?ho povrchu, R = 6,4 x 106 m- polom?r Zem?.

M??e t?leso zcela p?eru?it gravita?n? ?et?zy, kter? jej „p?ipout?vaj?“ k Zemi? Ukazuje se, ?e m??e, ale k tomu je t?eba „hodit“ je?t? v?t?? rychlost?. Minim?ln? po??te?n? rychlost, kter? mus? b?t ud?lena t?lesu na povrchu Zem?, aby p?ekonalo gravitaci, se naz?v? druh? ?nikov? rychlost. Poj?me naj?t jeho hodnotu vII.
Kdy? se t?leso vzdaluje od Zem?, gravita?n? s?la kon? negativn? pr?ci, v d?sledku ?eho? kles? kinetick? energie t?lesa. Z?rove? se sni?uje p?ita?liv? s?la. Pokud kinetick? energie klesne na nulu, ne? se gravita?n? s?la stane nulovou, t?leso se vr?t? zp?t na Zemi. Aby se tomu zabr?nilo, je nutn?, aby kinetick? energie z?stala nenulov?, dokud se p?ita?liv? s?la nestane nulovou. A to se m??e st?t pouze v nekone?n? velk? vzd?lenosti od Zem?.
Podle v?ty o kinetick? energii se zm?na kinetick? energie t?lesa rovn? pr?ci, kterou vykon? s?la p?sob?c? na t?leso. Pro n?? p??pad m??eme napsat:
0 - mv II 2 /2 = A,
nebo
mv II 2 /2 = -A,
Kde m- hmotnost t?lesa vyvr?en?ho ze Zem?, A- gravita?n? pr?ce.
Pro v?po?et druh? ?nikov? rychlosti tedy mus?te naj?t pr?ci vykonanou silou p?itahov?n? t?lesa k Zemi, kdy? se t?leso vzdaluje od zemsk?ho povrchu na nekone?n? velkou vzd?lenost. A? to m??e b?t p?ekvapiv?, toto d?lo nen? v?bec nekone?n? velk?, navzdory tomu, ?e pohyb t?la se zd? b?t nekone?n? velk?. D?vodem je pokles gravita?n? s?ly, jak se t?leso vzdaluje od Zem?. Jakou pr?ci vykon?v? s?la p?ita?livosti?
Vyu?ijme toho, ?e pr?ce, kterou vykon? gravita?n? s?la, nez?vis? na tvaru trajektorie t?lesa, a uva?ujme nejjednodu??? p??pad – t?leso se vzdaluje od Zem? po p??mce proch?zej?c? st?edem t?lesa. Zem?. Obr?zek zobrazen? zde ukazuje Zemi a hmotn? t?leso m, kter? se pohybuje ve sm?ru ozna?en?m ?ipkou.

Nejprve si najdeme pr?ci A 1, kter? se prov?d? silou p?ita?livosti na velmi mal? plo?e z libovoln?ho bodu N do t? m?ry N 1. Vzd?lenosti t?chto bod? ke st?edu Zem? budou ozna?eny r A r 1, tedy pr?ce A 1 budou rovn?
A 1 = -F(r 1 - r) = F(r - r 1).
Ale jak? je v?znam s?ly F m? b?t do tohoto vzorce nahrazeno? Koneckonc? se m?n? bod od bodu: v N je to rovn? GmM/r 2 (M- hmotnost Zem?), v bod? N 1 - GmM/r 12.
Je z?ejm?, ?e mus?te vz?t pr?m?rnou hodnotu t?to s?ly. Od t?ch vzd?lenost? r A r 1, se od sebe li?? jen m?lo, pak jako pr?m?r m??eme vz?t hodnotu s?ly v n?jak?m st?edu, nap??klad takovou, ?e
r cp 2 = rr 1.
Pak dostaneme
A 1 = GmM(r - r 1)/(rr 1) = GmM(1/r 1 - 1/r).
Uva?ov?n? stejn?m zp?sobem zjist?me, ?e v oblasti N1N2 pracuje se
A2 = GmM(1/r2 - 1/r 1),
Um?st?n? zapnuto N2N3 pr?ce je stejn?
A3 = GmM(1/r 3 - 1/r 2),
a na webu NN 3 pr?ce je stejn?
A 1 + A 2 + A 2 = GmM (1/r 3 - 1/r).
Vzor je jasn?: pr?ce gravita?n? s?ly p?i pohybu t?lesa z jednoho bodu do druh?ho je ur?ena rozd?lem inverzn?ch vzd?lenost? od t?chto bod? ke st?edu Zem?. Nyn? nen? t??k? naj?t v?echnu pr?ci A p?i pohybu t?lesa z povrchu Zem? ( r = R) do nekone?n? velk? vzd?lenosti ( r -> ?, 1/r = 0):
A = GmM(0-1/R) = -GmM/R.
Jak vid?te, toto d?lo skute?n? nen? nekone?n? velk?.
Dosazen?m v?sledn?ho v?razu za A do vzorce
mv II2/2 = -GmM/R,
Poj?me naj?t hodnotu druh? ?nikov? rychlosti:
v II = ?(-2A/m) = ?(2GM/R) = ?(2gR) = 11,2 km/s.
Z toho je vid?t, ?e druh? ?nikov? rychlost v ?{2} kr?t v?t?? ne? prvn? ?nikov? rychlost:
v II = ?(2)v I.
P?i na?ich v?po?tech jsme nebrali v ?vahu fakt, ?e na?e t?lo interaguje nejen se Zem?, ale i s jin?mi vesm?rn?mi objekty. A za prv? – se Sluncem. Po obdr?en? po??te?n? rychlosti rovn? vII, t?lo bude schopno p?ekonat gravitaci sm?rem k Zemi, ale nestane se skute?n? svobodn?m, ale prom?n? se v satelit Slunce. Pokud v?ak t?leso bl?zko povrchu Zem? dostane tzv. t?et? ?nikovou rychlost v III = 16,6 km/s, pak bude schopen p?ekonat gravita?n? s?lu sm?rem ke Slunci.
Viz p??klad

Ministerstvo ?kolstv? a v?dy Rusk? federace

St?tn? vzd?l?vac? instituce vy???ho odborn?ho vzd?l?v?n? "St. Petersburg State University of Economics and Finance"

Katedra technologick?ch syst?m? a nauky o zbo??

Zpr?va o pr?b?hu koncepce modern?ch p??rodn?ch v?d na t?ma „Kosmick? rychlosti“

Provedeno:

Kontrolov?ny:

Petrohrad

Kosmick? rychlosti.

Prostorov? rychlost (prvn? v1, druh? v2, t?et? v3 a ?tvrt? v4) je minim?ln? rychlost, p?i kter? m??e jak?koli t?leso ve voln?m pohybu:

v1 - st?t se satelitem nebesk?ho t?lesa (tedy schopnost ob?hat kolem NT a nedopadnout na povrch NT).

v2 - p?ekonat gravita?n? p?ita?livost nebesk?ho t?lesa.

v3 - opustit slune?n? soustavu a p?ekonat gravitaci Slunce.

v4 - opus?te galaxii Ml??n? dr?ha.

Prvn? ?nikov? rychlost nebo kruhov? rychlost V1- rychlost, kter? mus? b?t ud?lena objektu bez motoru, p?i zanedb?n? odporu atmosf?ry a rotace planety, aby se dostal na kruhovou dr?hu s polom?rem rovn?m polom?ru planety. Jin?mi slovy, prvn? ?nikov? rychlost je minim?ln? rychlost, p?i kter? t?leso pohybuj?c? se vodorovn? nad povrchem planety na ni nedopadne, ale bude se pohybovat po kruhov? dr?ze.

Pro v?po?et prvn? ?nikov? rychlosti je nutn? uva?ovat rovnost odst?ediv? s?ly a gravita?n? s?ly p?sob?c? na objekt na kruhov? dr?ze.

kde m je hmotnost objektu, M je hmotnost planety, G je gravita?n? konstanta (6,67259·10-11 m?·kg-1·s-2), je prvn? ?nikov? rychlost, R je polom?r planeta. Dosazen?m ??seln?ch hodnot (pro Zemi M = 5,97 1024 kg, R = 6 378 km) zjist?me

7,9 km/s

Prvn? ?nikovou rychlost lze ur?it pomoc? gravita?n?ho zrychlen? – proto?e g = GM/R?, pak

Druh? ?nikov? rychlost (parabolick? rychlost, ?nikov? rychlost)- nejni??? rychlost, kter? mus? b?t d?na objektu (nap??klad kosmick? lodi), jeho? hmotnost je zanedbateln? vzhledem k hmotnosti nebesk?ho t?lesa (nap??klad planety), aby se p?ekonala gravita?n? p?ita?livost tohoto nebesk? t?leso. P?edpokl?d? se, ?e pot?, co t?leso dos?hne t?to rychlosti, nedost?v? negravita?n? zrychlen? (motor je vypnut?, nen? tam ??dn? atmosf?ra).

Druh? kosmick? rychlost je ur?ena polom?rem a hmotnost? nebesk?ho t?lesa, proto je pro ka?d? nebesk? t?leso (pro ka?dou planetu) jin? a je jeho charakteristikou. Pro Zemi je druh? ?nikov? rychlost 11,2 km/s. T?leso, kter? m? v bl?zkosti Zem? takovou rychlost, opou?t? okol? Zem? a st?v? se satelitem Slunce. Pro Slunce je druh? ?nikov? rychlost 617,7 km/s.

Druh? ?nikov? rychlost se naz?v? parabolick?, proto?e t?lesa s druhou ?nikovou rychlost? se pohybuj? po parabole.

Odvozen? vzorce:

Pro z?sk?n? vzorce pro druhou kosmickou rychlost je vhodn? probl?m obr?tit – zeptat se, jakou rychlost obdr?? t?leso na povrchu planety, pokud na n?j spadne z nekone?na. Je z?ejm?, ?e je to p?esn? rychlost, kterou mus? t?leso na povrchu planety dostat, aby se dostalo za hranice sv?ho gravita?n?ho vlivu.

Zapi?me si z?kon zachov?n? energie

kde vlevo jsou kinetick? a potenci?ln? energie na povrchu planety (potenci?ln? energie je z?porn?, proto?e referen?n? bod je br?n v nekone?nu), vpravo je stejn?, ale v nekone?nu (t?leso v klidu na hranici gravita?n?ho vlivu - energie je nulov?). Zde m je hmotnost testovac?ho t?lesa, M je hmotnost planety, R je polom?r planety, G je gravita?n? konstanta, v2 je druh? ?nikov? rychlost.

Vy?e?en? s ohledem na v2, dostaneme

Mezi prvn? a druhou kosmickou rychlost? existuje jednoduch? vztah:

T?et? ?nikov? rychlost- minim?ln? po?adovan? rychlost t?lesa bez motoru, umo??uj?c? p?ekonat gravitaci Slunce a v d?sledku toho p?ej?t za hranice Slune?n? soustavy do mezihv?zdn?ho prostoru.

P?i vzletu z povrchu Zem? a p?i co nejlep??m vyu?it? orbit?ln?ho pohybu planety m??e kosmick? lo? dos?hnout t?etinov? ?nikov? rychlosti ji? p?i 16,6 km/s vzhledem k Zemi a p?i startu ze Zem? v nejv. nep??zniv?ho sm?ru, je t?eba zrychlit na 72,8 km/s. Zde se pro v?po?et p?edpokl?d?, ?e kosmick? lo? z?sk? tuto rychlost okam?it? na povrchu Zem? a pot? nedost?v? negravita?n? zrychlen? (motory jsou vypnut? a neexistuje ??dn? atmosf?rick? odpor). P?i energeticky nejp??zniv?j??m startu by rychlost objektu m?la b?t shodn? s rychlost? orbit?ln?ho pohybu Zem? kolem Slunce. Dr?ha takov?ho za??zen? ve Slune?n? soustav? je parabola (rychlost kles? k nule asymptoticky).

?tvrt? kosmick? rychlost- minim?ln? po?adovan? rychlost t?lesa bez motoru, umo??uj?c? p?ekonat gravitaci galaxie Ml??n? dr?ha. ?tvrt? ?nikov? rychlost nen? konstantn? pro v?echny body Galaxie, ale z?vis? na vzd?lenosti od centr?ln? hmoty (pro na?i galaxii je to objekt Sagittarius A*, supermasivn? ?ern? d?ra). Podle hrub?ch p?edb??n?ch v?po?t? je v oblasti na?eho Slunce ?tvrt? kosmick? rychlost asi 550 km/s. Hodnota siln? z?vis? nejen (a ne tolik) na vzd?lenosti do st?edu galaxie, ale na rozlo?en? hmotnost? hmoty v cel? Galaxii, o kter?m zat?m neexistuj? p?esn? ?daje, proto?e viditeln? hmota tvo?? pouze malou ??st celkov? gravita?n? hmoty a zbytek je skryt? hmota .

Prvn? kosmick? rychlost (kruhov? rychlost)- minim?ln? rychlost, kter? mus? b?t ud?lena objektu, aby byl vypu?t?n na geocentrickou ob??nou dr?hu. Jin?mi slovy, prvn? ?nikov? rychlost je minim?ln? rychlost, p?i kter? t?leso pohybuj?c? se vodorovn? nad povrchem planety na ni nedopadne, ale bude se pohybovat po kruhov? dr?ze.

Po??t?n? a porozum?n?

V inerci?ln? vzta?n? soustav? bude na objekt pohybuj?c? se po kruhov? dr?ze kolem Zem? p?sobit pouze jedna s?la – zemsk? gravita?n? s?la. V tomto p??pad? nebude pohyb objektu ani rovnom?rn?, ani rovnom?rn? zrychlen?. D?je se tak proto, ?e rychlost a zrychlen? (nikoli skal?rn?, ale vektorov? veli?iny) v tomto p??pad? nespl?uj? podm?nky rovnom?rnosti/rovnom?rn?ho zrychlen? pohybu – tedy pohybu s konstantn? (ve velikosti i sm?ru) rychlost?/zrychlen?m. Vektor rychlosti bude toti? neust?le sm??ovat te?n? k povrchu Zem? a vektor zrychlen? na n?j bude kolm? ke st?edu Zem?, zat?mco p?i pohybu po ob??n? dr?ze budou tyto vektory neust?le m?nit sv?j sm?r. Proto se v inerci?ln? vzta?n? soustav? takov? pohyb ?asto naz?v? „pohyb po kruhov? dr?ze s konstantou modulo Rychlost."

V?po?ty prvn? kosmick? rychlosti ?asto pro pohodl? p?istupuj? k uva?ov?n? tohoto pohybu v neinerci?ln? vzta?n? soustav? – vzhledem k Zemi. V tomto p??pad? bude objekt na ob??n? dr?ze v klidu, proto?e na n?j budou p?sobit dv? s?ly: odst?ediv? s?la a gravita?n? s?la. V souladu s t?m je pro v?po?et prvn? ?nikov? rychlosti nutn? vz?t v ?vahu rovnost t?chto sil.

P?esn?ji ?e?eno, na t?leso p?sob? jedna s?la – gravita?n? s?la. Na Zemi p?sob? odst?ediv? s?la. Dost?ediv? s?la, vypo?ten? z podm?nky rota?n?ho pohybu, je rovna gravita?n? s?le. Rychlost se vypo??t? na z?klad? rovnosti t?chto sil.

$m\backslash frac(v\_1^2)(R)=G\backslash frac(Mm)(R^2)$, $v\_1=\backslash sqrt(G\backslash frac(M)(R))$,

Kde m- hmotnost p?edm?tu, M- hmotnost planety, G- gravita?n? konstanta, $v\_1$- prvn? ?nikov? rychlost, R- polom?r planety. Nahrazen? ??seln?ch hodnot (pro Zemi M= 5,97 10 24 kg, R= 6 371 km), najdeme

$v\_1\backslash p?ibl$ 7,9 km/s

Prvn? ?nikovou rychlost lze ur?it pomoc? gravita?n?ho zrychlen?. Proto?e $g\; =\; \backslash frac(GM)(R^2)$, ?e

$v\_1=\backslash sqrt(gR)$.

viz tak?

Napi?te recenzi na ?l?nek "Prvn? kosmick? rychlost"

Odkazy

Z?kony a ?koly Nebesk? sf?ra Parametry ob??n? dr?hy Hnut? nebesk? t?la Astrodynamika Vesm?rn? let Kosmick? lo? ob?h?

?ryvek charakterizuj?c? prvn? kosmickou rychlost

A znovu se obr?til k Pierrovi.
"Sergej Kuzmi?i, ze v?ech stran," ?ekl a rozepnul si horn? knofl?k na vest?.
Pierre se usm?l, ale z jeho ?sm?vu bylo jasn?, ?e pochopil, ?e prince Vasilije tehdy nezaj?mala anekdota Sergeje Kuzmiche; a princ Vasilij si uv?domil, ?e to Pierre pochopil. Princ Vasilij n?hle n?co zamumlal a ode?el. Pierrovi se zd?lo, ?e i princ Vasilij byl v rozpac?ch. Pohled na tohoto star?ho mu?e sv?tov? ostudy Pierra dojal; ohl?dl se na Helenu - a ona vypadala v rozpac?ch a o?ima ?ekla: "No, je to tvoje vlastn? chyba."
"Mus?m to nevyhnuteln? p?ekro?it, ale nem??u, nem??u," pomyslel si Pierre a za?al znovu mluvit o outsiderovi, o Sergeji Kuzmichovi, a ptal se, co je to za vtip, proto?e ho nesly?el. Helen odpov?d?la s ?sm?vem, ?e ani ona nev?.
Kdy? princ Vasily vstoupil do ob?vac?ho pokoje, princezna ti?e mluvila se star?? d?mou o Pierrovi.
- Samoz?ejm?, c "est un parti tres brillant, mais le bonheur, ma chere... - Les Marieiages se font dans les cieux, [Samoz?ejm?, toto je velmi skv?l? ve??rek, ale ?t?st?, m? drah?..." "S?atky se uzav?raj? v nebi," odpov?d?la star?? d?ma.
Princ Vasilij, jako by d?my neposlouchal, p?e?el do vzd?len?ho rohu a posadil se na pohovku. Zav?el o?i a zd?lo se, ?e d??m?. Spadla mu hlava a probudil se.
"Aline," ?ekl sv? ?en?, "allez voir ce qu"ils font. [Alino, pod?vej, co d?laj?.]
Princezna ?la ke dve??m, pro?la kolem nich s v?znamn?m, lhostejn?m pohledem a nahl?dla do ob?vac?ho pokoje. Pierre a Helene tak? sed?li a pov?dali si.
„V?echno je p?i star?m,“ odpov?d?la man?elovi.
Princ Vasilij se zamra?il, svra?til ?sta na stranu, tv??e mu posko?ily s jeho charakteristick?m nep??jemn?m, hrub?m v?razem; Ot??sl se, vstal, hodil hlavu dozadu a rozhodn?mi kroky kolem dam ve?el do mal?ho ob?vac?ho pokoje. Rychl?mi kroky se radostn? p?ibl??il k Pierrovi. Princ?v obli?ej byl tak neoby?ejn? v??n?, ?e kdy? ho Pierre uvid?l, vyd??en? vstal.
- B?h ?ehnej! - ?ekl. - Moje ?ena mi v?echno ?ekla! "Jednou rukou objal Pierra a druhou jeho dceru." - M?j p??tel Lelyo! Jsem velmi, velmi ??astn?. – Hlas se mu t??sl. – Miloval jsem tv?ho otce... a bude ti dobrou man?elkou... B?h ti ?ehnej!...
Objal svou dceru, pak znovu Pierra a pol?bil ho p?chnouc?mi ?sty. Slzy mu skute?n? sm??ely tv??e.
"Princezno, poj? sem," zak?i?el.
Princezna vy?la ven a plakala tak?. Star?? pan? se tak? ut?rala kapesn?kem. Pierre byl pol?ben a n?kolikr?t pol?bil ruku kr?sn? Helene. Po chv?li z?stali zase sami.
„V?echno to tak muselo b?t a nemohlo to b?t jinak,“ pomyslel si Pierre, „tak?e nem? smysl se pt?t, zda je to dobr? nebo ?patn?? Dob?e, proto?e rozhodn?, a neexistuj? ??dn? p?edchoz? bolestiv? pochybnosti." Pierre ml?ky dr?el svou nev?stu za ruku a d?val se, jak jej? kr?sn? ?adra stoupaj? a klesaj?.

„Rovnom?rn? a nerovnom?rn? pohyb“ - t 2. Nerovnom?rn? pohyb. Yablonevka. L 1. Uniforma a. L2. t 1. L3. Chistoozernoe. t 3. Rovnom?rn? pohyb. =.

„Curvilinear motion“ - Dost?ediv? zrychlen?. ROVNOM?RN? POHYB T?LESA PO KRUHU Rozli?uj? se: - k?ivo?ar? pohyb s konstantn? rychlost?; - pohyb se zrychlen?m, proto?e rychlost m?n? sm?r. Sm?r dost?ediv?ho zrychlen? a rychlosti. Pohyb bodu v kruhu. Pohyb t?lesa po kru?nici konstantn? absolutn? rychlost?.

„Pohyb t?les v rovin?“ - Vyhodno?te z?skan? hodnoty nezn?m?ch veli?in. Dosadit ??seln? data do obecn?ho ?e?en? a prov?st v?po?ty. Ud?lejte si kresbu a zn?zorn?te na n? interaguj?c? t?la. Prove?te rozbor vz?jemn?ho p?soben? t?les. Ftr. Pohyb t?lesa po naklon?n? rovin? bez t?en?. Studium pohybu t?lesa na naklon?n? rovin?.

„Podpora a pohyb“ – Sanitka k n?m p?ivezla pacienta. ?t?hl?, shrben?, siln?, siln?, tlust?, nemotorn?, obratn?, bled?. Hern? situace „Koncilium l?ka??“. Sp?te na tvrd? posteli s n?zk?m pol?t??em. „Podpora t?la a pohyb. Pravidla pro udr?en? spr?vn?ho dr?en? t?la. Spr?vn? dr?en? t?la ve stoji. D?tsk? kostice jsou m?kk? a elastick?.

"Vesm?rn? rychlost" - V1. SSSR. Proto. 12. dubna 1961 Zpr?va mimozemsk?m civilizac?m. T?et? ?nikov? rychlost. Na palub? Voyageru 2 je disk s v?deck?mi informacemi. V?po?et prvn? ?nikov? rychlosti na zemsk?m povrchu. Prvn? pilotovan? let do vesm?ru. Trajektorie Voyageru 1. Dr?ha t?les pohybuj?c?ch se n?zkou rychlost?.

„Dynamika t?la“ – Co je z?kladem dynamiky? Dynamika je obor mechaniky, kter? zkoum? p???iny pohybu t?les (hmotn?ch bod?). Newtonovy z?kony plat? pouze pro inerci?ln? vzta?n? soustavy. Vzta?n? soustavy, ve kter?ch je spln?n prvn? Newton?v z?kon, se naz?vaj? inerci?ln?. Dynamika. V jak?ch vzta?n?ch r?mc?ch plat? Newtonovy z?kony?

Celkem je 20 prezentac?